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Kraft die entfliehenden Wirbel. Einerseits bewegen sicli diese, auf 

 der Oberfläche der Tragfläche entstandenen, Wirbel von Steuer in 

 Gestalt einer ununterbrochenen Reihe nach entgegenzetzten Seiten 

 drehender Wirbel fort. Das gibt die gewöhnlich betrachtete Kraft der 

 Wandreibung der Flüssigkeit als proportional dem Quadrate der Ge- 

 schwindigkeit und wenig abhängig vom Winkel ß, bei unwesentlicher 

 Veränderung desselben. Andererseits erscheint der Ulmlauf der 

 Flüssigkeit vor der scharf abgeschrägten Angriffskante als Ur- 

 sache der Entstehung von Wirbeln, w^elche von der Angriffskante 

 sich in senkrechter Richtung zur Tragfläche fortbewegen. Diese sich 

 fortbewegenden Wirbel eben führen auf den Stirnwiderstand T, wel- 

 cher vom Winkel ß abhängig ist. 

 Wir beenden unsere Abhandlung 

 mit der Bestimmung der allein 

 auf den Fall n = 2 sich bezie- 

 henden Kraft T. 



Nehmen wir an (F'ig. 8), dass 

 sich der in § 1 beschriebenen 

 Strömung noch ein Effekt zu- 

 geselle, der durch den in die 

 Achse Сг| gesetzten Wirbel R 

 und sein Spiegelbild S hervor- 

 gerufen wird, wobei wir diese 

 Wirbel so auswählen, dass die 

 Geschwindigkeit des Punktes С 

 Null werde, wodurch im End- 

 resultate auf der Angriffskante eine endliche Geschwindigkeit er- 

 reicht wird. 



Nehmen wir an, dass CR = h' im Vergleich zu АО = h sehr klein 

 sei. Indem wir der Gleichung (5) das Glied zufügen: 



Fig. 8. 



Jir^ 



2T:i[z-f c— h'i 



J'h' 



zH-c+h'i_ 

 1 



7:aV[(z4-c)^+h'2]' 



a^w 



(47) 



worin - J' die Intensität des Wirbels R ist, finden wir, dass statt der 



