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genden Körper kennen möchten, so wäre gemäss § 4 des oben 

 citierten Artikels nöthig, die Circulation ( — J') mit der Geschwindig- 

 drj 



keit 



dt 



und mit p zu multiplizieren und den erhaltenen Vector, 



der nach der Geschwindigkeit des Centrum R' gerichtet ist, dem 

 Uhrzeiger entgegen auf einen geraden Winkel umzuwenden. 

 Auf Grund der Formel (49) und (56) ist 



T' = 4'iTaw^ cos^ — sin^ 



Diese Kraft T' muss von der Gesamtkraft P abgezogen werden, 

 um die nur auf einen Bogenkontur wirkende Kraft zu erhalten. 

 Anstatt die Kraft T' abzuziehen, kann man (flg. 9), eine gleiche aber 



Fig. 9. 



entgegengesetzte Kraft T hinzufügen. Im Hinblicke auf die Nähe 

 des Wirbels R' zur Angriffskante, kann man sagen, dass die Kraft T 

 in der Tangente zum Bogen der Angriffskante nach der Seite der 

 Bewegung der Flüssigkeit gerichtet ist. Die Grösse dieser Kraft ist 



V 



zufolge dessen, dass w = -— , a = 2rsina, diese: 



T = 4тгр W sin - cos^ - sin^ ^) 



(57) 



