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Da man den angenommenen Zusatzkontur nicht beibehält, wird 

 er sich deformieren, und das Centrum R' wird sich mit der ange- 

 zeigten Geschwindigkeit bewegen. Bei einer Verschiebung aus der 

 angezeigten Stelle wird die Bedingung (49) verletzt, und die Ge- 

 schwindigkeit in der Spitze С gestaltet sich sehr gross. Das er- 

 scheint als Grund zur Entstehung eines neuen Wirbels u. s. w. 

 Natürlich muss das unsererseits angegebene Schema vollständiger 

 hydrodynamisch ausgearbeitet werden. Die mit seiner Hülfe er- 

 haltene Kraft T fällt mit der Kraft des von Professor Kutta ^) ge- 

 gebenen liraft des Stirnwiderstandes zusammen, welche bei klei- 

 nem ß den Beobachtungsresultaten vollkommen genügt. 



Die Formel (57) befindet sich in Uebereinstimmung mit der For- 

 mel (32), die das Kräftemoment M des Drucks in Bezug auf das 

 Centrum des Bogens ausdrückt. Diese Formel ist bei Gegenwart 

 eines AVirbels dieselbe, welche sie ohne denselben war, wenn in 

 der Gleichung (48) das Glied J'h' vernachlässigt werden kann, wie 

 wir das wegen der Kleinheit von h' zugegeben haben. Wir haben 

 den Wirbel R' so ausgewählt, dass die Geschwindigkeit an der An- 

 griffskante eine endliche werde. Bei endlichen Geschwindigkeiten 

 geht die, in allen Bogenelementen gleichmässig wirkende Druck- 

 kraft durch des Centrum des Bogens, und in Bezug auf dieses 

 Centrum ist ihr Moment Null. Aber das gemeinsame Moment, in 

 welches die auf den Bogen wirkende Kraft und die Kraft T', welche 

 auf die entfliehende Wirbelmasse wirkt, eingeschlossen sind ergibt 

 sich durch die Formel (32). 



Darum werden wir bei der Voraussetzung, dass die Kraft T' nach 

 der Tangente der Angriffskante gerichtet ist, erhalten: 



r 

 Diese Gleichung führt uns zu der Formel (57). 



1) Kutta: „lieber eine mit den Grundlagen des Flugproblems in Beziehung 

 stehende zweidimensionale Strömung". München, 1910, S, 24. 



