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ili welcher E das Emissionsvermögen, À das Absorbtionsver- 

 mögen, À die Wellenlänge und T die Temperatur bedeutet. 

 Umgekehrt können wir dieses Gesetz als Definition der Tempe- 

 raturstrahlung ansehen, also ähnlich verfahren wie bei der 

 Benutzung des Boyle-Mariotteschen Gesetzes zur Definition 

 der idealen Gase. Wir können also sagen : Emittiert und 

 absorbiert bei Temperaturerhöhung ein Körper die Strahlung 

 so, dass das Verhältniss des Emissionsvermögens zum Absorb- 

 tionsvermögen allein von der Wellenlänge und absoluten 

 Temperatur abhängig ist, dann haben wir mit reiner Tempe- 

 raturstrahlung zu tun. 



Zwischen den verschiedenen Körpern, welche als Temperatur- 

 strahler dienen, können wir uns einen denken, welcher das 

 Absorbtionsvermögen gleich eins besitzt. So einen Körper be- 

 zeichnet man als einen absolut scJiivarzen Körper und die Strah- 

 lung die er emittiert als schwarze Strahlung. Für diese ist also 

 die Emission S gleich einer universalen Funktion der Tempe- 

 ratur und Wellenlänge allein. 



Einen wesentlichen Fortschritt erzielten W. Wien u. 0. Lum- 

 mer, indem sie in ihrer Hohlraumtheorie der Strahlung (1895) 

 auf die Mittel zur experimentellen Verwirklichung des Kirch- 

 hoftschen schwarzen Körpers gaben. Eine einfache Ueberle- 

 gung zeigt uns in der Tat, dass die Temperaturstrahlung im 

 Innern eines Hohlraumes eines beliebigen Körpers als schwarze 

 Strahlung anzusehen ist. Kurz naher (1897) haben Lummer 

 und Pringsheim experimentel die Gesetze der schwarzen Strah- 

 lung ermittelt, indem sie einen Hohlraum auf möglichst gleich- 

 massige Temperatur brachten und seine Strahlung durch eine 

 kleine Oeffnung nach Aussen gelangen liessen. Für die Ge- 

 sammtstrahlung eines solchen Körpers fanden sie das Stefan- 

 sche Gesetz bestätigt, nach welchen 



S = T^ 



ist. Auch wurden für diese Strahlung die von Wien theoretisch 

 abgeleiteten Verschiebungsgesetze experimentell richtig ge- 

 funden. 



