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 Nach diesen gelten die Gleichungen 



Â„, X 1' = h = einer Konstante 



S„, X T~'' = B = einer anderen Konstante. 



In diesen Gleichungen bezeichnen wir mit X,,, die Wellen- 

 länge, für welche bei Temperatur T eie Emission ein Maximum 

 ist, und mit Sm den Betrag dieser maximalen Emission. 



Das Interessanteste war aber die Auffindung der Verteilung 

 der emittierten Energie im Spektrum, denn diese konnte uns 

 Aufschluss geben über die Form der genannten Universal- 

 lunktion. Auch hier verdanken wir den Untersuchungen von 

 Lummer und Pringsheim (1899), die Festsetzung des Verlaufes 

 der Verteilung der Emission im Spektrum und zwar für ver- 

 schiedene Temperaturen bis zur absoluten Temperatur von ca. 

 1600°. Dieser Verlauf wird am besten durch die von Planck 

 aufgestellte Gleichung wiedergegeben. Dieselbe hat die folgende 

 Form : 



UT 

 exp. —1 



Die Uebereinstimmung zwischen dieser Gleichung und dei- 

 Erfahrung ist ganz vorzüglich, wenn wir für die Konstanten Ji 

 und k folgende Werte annehmen : 



li = 6,55 X 10--' erg X sec. 

 le = 1,346 X 10-^6 erg X grad. 



Diese letzte Formel von Planck, welche tatsächlich in vor- 

 züglicher Weise uns Rechenschaft von der Verteilung der 

 Energie in dem Spektrum eines strahlenden schwarzen Kör- 

 pers giebt, soll jetzt zum Ausganspunkt unserer weiteren Be- 

 trachtungen dienen. Es wäre umöglich an dieser Stelle auf die 

 ausführliche Ableitung, wie sie Planck gegeben hat, einzugehen. 

 Wir w^oUen nur ganz kurz den Weg skizieren, den Planck dabei 

 eingeschlagen hat. 



Die Tatsache, dass die Strahlung einen Druck auf die umge- 

 benden Wände ausübt, erlaubte schon Boltzmann tbermody- 



