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Nous allons d'abord décrire un cas où les moments atomiques 

 peuvent être déterminés avec un minimum d'iiypothèses qui 

 ne dépasse pas l'idée fondamentale de Weber et les notions de 

 lii mécanique usuelle. Le fait que, en général, l'on peut dans un 

 corps quelconque donner n'importe quelle direction à l'aiman- 

 tation montre que les forces magnétiques à l'intérieur de la 

 substance n'opposent pas d'obstacle insurmontable à l'orien- 

 tation des aimants élémentaires. En d'autres termes, les éner- 

 gies potentielles d'orientation n'empêchent pas leur parallé- 

 lisme, c'est-à-dire la saturation. Mesurons maintenant le mo- 

 ment de l'atome-gramme de la substance d'après les méthodes 

 classiques. La valeur que nous trouvons sera influencée par le 

 fait que les aimants élémentaires oscillent par suite de l'agita- 

 tion thermique. Ils ne seront donc orientés qu'exceptionnelle- 

 ment dans la direction du champ et se présenteront en général 

 avec un certain raccourci. On trouve donc un moment magné- 

 tique trop faible. Mais l'erreur commise sera d'autant plus 

 faible que l'agitation thermique sera moins intense. Elle dis- 

 paraîtra donc avec elle au zéro absolu. C'est là que réside 

 l'intérêt des mesures que Kamerlingh Onnes et moi avons 

 effectuées à la température de l'hydrogène liquide à 20° seu- 

 lement au-dessus du zéro absolu et par conséquent à —253° 

 de l'échelle ordinaire. Nous avons trouvé pour les moments de 

 l'atome-gramme de 



fer 12.360 



nickel 3.370 



Ces valeurs sont exactement entre elles comme 11 à 3. En 

 effet : 



12.860 : 11 = 1123,6 

 3.370 : 3 = 1123,3 



Anticipant sur les développements qui vont suivre nous dirons 

 de suite que cette propriété rencontrée ici pour la première fois 

 est générale : tous les moments atomiques ont une commune 

 mesure : 1123,5. Plus tard le moment de l'atome de cobalt qui 

 ne peut être atteint qu'en surmontant des difficultés particu- 

 lières à ce corps fut déterminé par M. G. Bloch. 11 trouva 



