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B', elle pourrait par exemple être modifiée comme l'indiquent 

 les tig. 3 et 4. 



Dans les fig. 3 et 4, A et A' sont les pitons, B et B' les points 

 d'attache à la virole du balancier. 



Les deux spiraux r et r sont identiques comme dimensions 

 et nature, et cette condition est réalisée au mieux en prélevant 

 par sectionnement les spiraux r et r à un même spiral. 



Plus encore que pour le spiral simple, l'emploi des aciers 

 « Guillaume » est ici tout indiqué. 



De plus, comme pour tous les spiraux cylindriques, l'emploi 

 de pitons-glissières réglables formant plans dont le prolonge- 

 ment passe par l'axe du balancier peut être ici recommandé 

 pour l'ajustage des deux spiraux. 



Le spiral double sans courbes terminales qui vient d'être 

 décrit, breveté en Allemagne, fait actuellement l'objet de 

 demandes de brevets dans les différents pays d'industrie horlo- 

 gère. 



9. L. DE LA Rive (Genève). — Sur 1! équivalence de la force 

 Biot et Savart dans le champ magnétique uniforme et de lajorce 

 centrifuge composée. 



Considérons un électron en mouvement dans un champ 

 magnétique uniforme avec une vitesse initiale normale au champ 

 qui est dirigé suivant OZ de telle sorte que la trajectoire est 

 dans le plan xy ; les équations du mouvement sont : 



dt^ m dt di'- m dt 



OU e est la charge de l'électron en unités électromagnétiques, 

 H l'intensité du champ et m la masse de l'électron. Faisons 

 eR/m = 2ü) , 0) étant une vitesse angulaire, et cherchons l'équa- 

 tion de la trajectoire par rapport à des axes x\ y animés d'un 

 mouvement de rotation autour de OZ d'une vitesse angulaire oi. 

 Pour trouver les équations du mouvement, il faut obtenir : 

 1" Les composantes de la force réelle donnée par les [1] pro- 

 jetées sur les X y ; pour l'axe as' on a : 



Ub'ÎJ fi ^ 



Xi = 26J -~ cos Oit + 2c:) -r- sin cot 

 dt dt 



