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Arbeit der Wärme, oder, mit andern Worten, — die Summe aller 

 lebendigen Kräfte der durch Erwärmen eines KU. der Substanz auf 

 VC erzeugten oscillatorischen, so wie auch rotatorischen Bewe- 

 gungen der Molecule, so ist, da n 3 p=l kil.: 



l=Wc-plm>= Wc _ n3 P-fW+i)K =Wc _ h > (U) 



Wir sind aber berechtigt anzunehmen, dass die totale innere 

 Arbeit der Wärme direct der specifichen Wärme der Substanz, dem 

 Gewichte derselben P und der absoluten (in Werk ausgedrückten) 

 Temperatur T proportional sei *). Es ist also (wenn man mit p 

 eine Constante bezeichnet): 



A=pcPPFT=pc. 1 kil. WT=pcWT 

 Diese Gl. mit (14) vergliechen, ergiebt: 



? cWT=Wc— fk{d ^ t)l '' (15) 



oder auch: fk(d+i)= ± Wc (1— oT)\ da aber fk(d+ï)— —, 



TT 1t 



so folgt: 



h=Wc(l — pT) (16) 



Haben zwei Substanzen gleiche Temperatur {T~T"), so ist 



- = - (17) 



h" c" {i } 



und aus (15) folgt alsdann: 



n"f"k"{d"+i") "~ c" y ] 



Daraus schliessen wir: Bei gleicher Temperatur ist die zur 

 Dilatation zweier Substanzen gleichen Gewichtes nöthige Ar- 

 beit der Wärme direct der absoluten Wärmecapacität pro- 



l ) Lediem Interpretation me'canique des lois de Dulong et Petit et de Woestyn 

 sur les chaleurs spécifiques atomiques. (Comptes rendus, 1874, T. LXXVIII, № 1, 

 pg. 30, sqq). 



M 2 ê 3. 1891. 19 



