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We 3 Wc 1-е 



Aus der vorher erhaltenen Bedingung: X<^- folgt -yv> — — ; 



je grösser also с ist, desto kleiner ergiebt sich die Relation zwi- 

 schen dem totalen Wärmequantum und der innern Arbeit und 

 umgekehrt [wie dieses auch aus § 15, c) ersichtlich]. Da aber 



X = pcTFT, folglich ist pcWT <- ; pT<r^- . Der vor- 



i- L~~~C 



her erhaltene Grenzwerth ist demnach: P <T , — I ; ; da aber 



Ш\ c c n 



P == ß(= 6,4), so ist: cp > ^ und dieses ist der 



с 



Grenzwerth der Relation zwischen der äussern Arbeit zur innern 

 (§ 15). 



а а 



23. Da f= щ—Кх = q *u_t_iY ' ^ == VpC ' S ° erhalten wir 

 (die vorige Bedeutung von В beibehalten): В — - 8 ~- .. Ji _ i : 

 Für dieselbe Substanz, bei niedriger Temperatur т ist gleichfalls. 



Dr = Фт 



д*Ст (d-+-i r )* 



1 В 



setzt man statt В dessen Werth aus T= - — — ^ r , so ist: 



p pclr ' 



Einen ganz analogen Ausdruck haben wir auch für Temperatur t, 

 folglich: 



T— т = 



Г fer к "I 



"[eVfd-bir)*" 1 с^-ч-г)*" 1 ] 



р^ 2 ТГ[с г т(сгн-г т ) л 

 Da T ^>*Tj ist folglich T— т positiv, also ist: 



\ > 



\X— i 



c\{d-+-ir) x " x ^ c\dr+4) 



кт к 



Ist also -t-Tj — • чя,— i <^ lj so kann auch -тгз — -,x- 1 ше 



grösser als 1 sein; also wenn — «< (d и- н ) x ~ \ so ist auch 



С t 



