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uns letztere als einen Druck P, der darauf ausgeht, das Volu- 

 men des Körpers v zu vermindern, so wird die unendlich kleine 

 äussere Arbeit Pàv sein und ist alsdann: UL=UJ~i-P<\v. Die 

 vorige Gleichung ergiebt demnach: 



dZ= ^(dJn-Pdv) (55) 



Es wurde in § 7 bewiesen, das die Quantität Wärme (#), welche 

 bei Erwärmung eines Kilogramms auf 1 °C erforderlich ist um eine 

 ganze Reihe n 3 Molecule auszudehnen, gleich sei: 



о n 3 (d-^i)kf 



с 



Oder, da wir mit Einem Kilogramm zu thun haben, also 



n 3 (d-*-i) 3 A=l kil: 



c/\(d-t-iy 2 



Es drückt # nur den Wärme-Aequivalenten -j aus, da (§ 6) zur 



Dilatation das nämficbe Wärme-Quantum verbraucht wird welches 

 1 kil. Wasser auf 1°C erwärmen kann. Wir können also anneh- 

 men: $ = -j- und bekommen alsdann: 



Differenzirt man die letzte Gleichung hinsichtlich % f, A, so ist: 



W9{^) «> 



Bezeichnen wir mit о die wahre Densität der Substanz (d. h, 

 wenn zwischen den Molecülen gar keine Intervallen wären), mit 

 [id s — das Volumen des Molecüls (|x ist ein Coefficient, abhängend 

 von der Form des Molecüls, welches, nach unserer Annahme, drei 

 gleiche Dimensionen hat). Alsdann: 



Л_ уЛ 3 S[j.d 3 o_ 



о "" (d+i) 3 ' "~ (d-h-i) 3 ~ (d+i) 3 



