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wir ß und с einstweilen als constante Grössen betrachten, ange- 

 nommen dass die Differenz f—f unansehnlich ist): 



y/ — V i ART.lg v == const. 

 Wenn wir bei f—f annehmen: v==v' und setzen: -^7^= ©; 

 : I-, so erhalten wir: 



l\, ,,. t (59) 



Л1Й& 



Aus diesen Gleichungen ist zu ersehen: 1) In Folge des auf 

 ein vollkommenes Gas in arithmetischer Progression wachsen- 

 den Druckes, vermindert sich das Volumen dieses Gases et- 

 was weniger als in geometrischer Progression, was sich auch 

 praktisch hinsichtlich Hydrogen's, welches sich am meisten 

 einem vollkommenen Gase nähert, eriveist. 2) Die Compres- 

 sion des Gases ist desto grösser, je grösser cp ( = -рт ) г '^> d. 



h. je kleiner die absolute Temperatur bei der Compression ist 

 und je kleiner а(='хЫ 3 ), d. h. je kleiner die Densität des Gases 

 und die Dimension seines Moleculs ist. 3) Die Compression 

 ist desto grösser je grösser f — oder der aufs Gas lastende Druck 

 ist und je grösser derselbe im Vergleich mit dem anfänglichen 

 Drucke f ist. Die allmälig sich vergrösserende Compression 

 mit wachsenden Drucke ergiebt sich in Gl. (59) als zweites 



\ 

 Glied der Potenz von e, nämhlich -w, das, ceteris paribus, um 



с 

 so grösser ist, je grösser £ oder j- ist. Diese Quantität erweist 



sich am grössten bei Oxygen (0,656), am kleisten hinsichtlich 

 Hydrogen (0,643); (für Azot 0,646). Es ist also zu erwarten, dass 

 bei starkem Drucke Oxygen am meisten vom Mariottischen Ge- 

 setze abweicht, während Hydrogen die kleinste Abweichung zeigen 



wird, — was sich in der That bewährt. 



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