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 Ein anderes Gas unter gleichem Druck f und f giebt ebenfalls: 



,,, ( e\-c t .A'\ W 

 \f-f «Je**. 



(k wird für alle Gase als gleich angenommen). 



Setzen wir A 2 (f— f)ajl», so folgt aus beiden Gleichungen: 



^L^ -1 J - H^ -1 J = *l?^~^j 



Vergleicht man die Coëfficiente, so ist: 



oder auch: z l {c\ — c 1 )=-'-(c 1 — c). 



Da aber a=u.êd 3 ^=p (Gewicht des phys. Molecüls), ist folglich: 



Pi (c\ — c { )=p(c'— c)=const=9 . . . . (63) 



Wir ersehen daraus, dass das Product des Molecular gewichtes 

 zweier Gase und der in Folge auf beide gleich variirten Druc- 

 kes erhaltenen Differenzen der Wärme capacität eine constan- 

 te Grösse ist. Dieses Product können wir uns als die Quan- 

 tität der Molecular- Bewegung des Gases vorstellen. 



Setzen wir in Gl. (62) anstatt c'—c seinen Werth - und an- 

 statt a dessen Werth p, so ist: 



щ, (/-Л=9. 



Ein anderes Gas, unter denselben Druk- Variationen f und f (k als 

 constant angenommen) ergibt ebenfalls: 



— w — {f ~ f ] 



Und daraus folgt: 



pC i P=:p i C 2 i P i = . . .=C0nst (64) 



