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Betrachten wir, wie zuvor, ein anderes unter gleichem Druck sich 

 befindendes Gas und bezeichnen A'kpff mit op so ist: 



Laut Gl. (65) ist aber аХ=- 1 > ч =ф, und da auch nach § 46: 

 00=^^, ist folglich: 



<?Q ±jç f Qi ~Q \Q c > 

 ?ft-i-'k \Q\-QiJQi с 



Setzt man in diese Gleichung statt Q deren Grösse (bei 1 kil. 

 Gewicht): Q=Wc; Q'=Wc'\ Q,= Wc l ; Q\ = Wc\ so ist: 



с с, — с 



C i c i c l 



Woraus folgt: cc\=c x c i oder auch: = — -, also allge- 



C C { 



mein: 



c c cc, 



-c=ir W 



Wir sehen also, dass wenn hei constanter Temperatur zivei 

 Gase resp. gleichem Drucke unterivorfen werden, die Varia- 

 tionen der Wärmecapacitäten dieser Gase deren anfänglichen 

 Wärmecapacitäten proportional sind. 



49. Setzt man in Gl. (60) statt Q—Q den Werth ABT 1дГ— 



statt T dessen Werth aus T= x VPc (§ 46), und bezeichnen 

 wir A-Jcff mit #, so erhalten wir, wie zuvor, hinsichtlich zweier 

 Gase, die resp. sich unter gleichem Druck befinden: 



d-+-WaPc" \ y 4 P lC{ l9 \v 



^W^P iC \ j aPc , tv\ 



Da aber, wie oben bewiesen, 



