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 ac=% i c i ; Рс=Р^ { ; ist folglich aPc 2 =a 1 P 1 c 2 J es ist demnach: 



-, Pi _ С ' \ v 



W4" 



a p c { j fv 



-m 



.(67) 



Mit Hülfe dieser Gleichung kann man die Relation zwischen 

 den Molecul- Gewichten zweier Gase oder den Wärmecapa- 

 citäten derselben berechnen, wenn ihre hei dem Drucke f und 

 f resp. beobachteten Volumina bekannt sind. 



50. Der analytische Ausdruck des zweiten Gesetzes der Ther- 

 modynamik, ist, nach Clausius, wie bekannt: 



Er bezieht sich diese Formel auf einen gewissen thermischen 

 Cyclus, d. h. auf die Summe aller Variationen, die ein Körper 

 erleidet, bis er seinen anfänglichen Zustand erreicht hat. Es be- 

 zeichnet d$ ein Element des vom Körper aufgenommen Quan- 

 tums Wärme und T — die absolute Temperatur des Körpers in 

 diesem Moment. Das Zeichen =? bezieht sich auf einen umkehrba- 

 ren Kreisprocess (cycle réversible), das Zeichen < auf einen 

 unumkehrbaren Cyclus (cycle irréversible). 



Setzen wir statt Q dessen Werth Wc und statt T deu Werth 

 <\>Pc, so ist: 



Г ÛQ Г W ûc 



J T = J фР с 



Bezeichnen wir mit c l die Wärmecapacität des Gases am Ende 

 der Variation, mit с aber die anfängliche, so ist 



/: 



{lg c'—lgc) (68) 



с T фР 



Haben wir es mit einem reversiblen Cyclus zu thun, so ist 

 V 60 



J 



с T 



0, also с' = с 



Ist aber der Cyclus irreversible, so ist c'<jc und ist in diesem 

 Falle die Differenz und so grösser, je kleiner P ist. 



