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53. Wir hatten (§ 15) hinsichtlich der innern Arbeit der Wärme 

 (X) folgenden Ausdruck: 



2E& WA— 2E& 



X = Wc — h = Wc - 



сЛ cA 



Жс 2 А 

 Da X immer positiv ist, ist auch Wc-/\^>2Ek; E< — sv- : - ; da 



2E 

 aber 2E=r.F;/ > =— ; jif=JF, so folgt: 



_, WA _ WA 



-F<— jf-î ^(maxim.)^—^— ••• (72) 



Ist also hinsichtlich einer chemisch-einfachen Substanz с, A und 

 к bekannt, so kann man aus (72) .F(max.) berechnen, welches, 

 wie ersichtlich, in geradem Verhältnisse zur Densität und dem 

 Quadrate der Wärmecapacität und in umgekehrtem zum Dilata- 

 tions-Coëfflcienten steht. Da aber F=2E, so ist auch: 



E(max.)= 2jc " • ) 



54. Gesetzt, wir hätten zwei Stäbe von ein und derselben Sub- 

 stanz. Es sei eine Länge L, die andere U. Beide Stäbe sind der 

 Dehnung des Gewichtes P unterworfen. Enthalten L und L' — n 

 und ri Molecule und sind die Stäbe auf l und V verlängert wor- 

 den, so ist: 



l-=n(d-*-i f ) — n(d-*-i)—n(i f — i) 

 l'=n'(d-i-i')—ri(d+i)=n'(ï—i) 



7 m 



folglich: y = — . Es ist also, bei gleichem dehnendem Gewichte, 



v lib 



die Verlängerung gerade proportional der anfänglichen Län- 

 ge der Stäbe, oder auch proportional der Zahl der enthal- 

 tenen Molecule, ganz unabhängig von der Grösse derselben. 



Wenn (die obigen Benennungen beibehalten) wir annehmen dass 

 die Querschnitte der Stäbe iV"' 2 und N"- Molecule euthalten, so 

 ist der totale mechanische Effect der Dehnung mittelst P resp. 

 gleich [n(d-^i f )-n{d^i)]N'- 2 und [n{cU4")— n(d-+4)]N"*. Da 

 die mechanische Arbeit in beiden Fällen dieselbe bleibt, so ist: 



