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70. Aus der Tabelle ersehen wir eine fast völlige Identität 

 zwischen den Resultaten beider Formeln (97) und (98), obwohl 

 diese Formeln ganz verschiedene Grössen enthalten. Ausserdem dif- 

 feriren diese Resultate wenig von den nach der Laplace'when For- 

 mel berechneten, ausgenommen dort, wo Fe und Си vorkommen 

 (wegen der Unsicherheit des Werthes der latenten Wärme). Wahrschein- 

 lich wären die Resultate, nach Formel (97) und (98) berechnet, 

 auch wenig verschieden von den Wertheim' sehen gewesen, hätte 

 der letztere dieselbe Sorten Metalle gebraucht, wie diejenigen, auf 

 welche unsere Rechnung basirt. 



Ferner, hatten wir bemerkt (§ 17), dass der Elasticität-Modu- 

 lus für Zinn, der gewöhnlich üJ=40üO angenommen wird, wahr- 

 scheinlich zu klein ist und dass es richtiger wäre die Grösse 

 jËJ=4200 anzunehmen. Darum erweisen sich die in der Tabelle 

 sich befindenden Werthe, nach der Laplace 'sehen Formel berech- 

 net, kleiner als die nach (97) und (98) berechneten, alsdann, 

 wenn Sn mit einem andern Metalle verglichen wurde {s. B. Sn:Ag 

 u. dgl), und umgekehrt, grösser, wenn ein Metall mit Sn vergli- 

 chen wird (z. B. Gu:Sn). [Dasselbe erweist sich auch aus § 17 hin- 



Ш 



sichtlich Sn bei Berechnung der Formel: ^— -, = const]. 



71. Nehmen wir eine Saite, deren Länge=£ und Halbmes- 

 ser=r. Es sei das Gewicht der Saite— P, und das dieselbe zie- 

 hende Last=(). Wenn in einer Längen-Einheit n Molecule ent- 

 halten sind, so wurden in § 64 folgende Gleichungen ausgeführt: 



P = -rHp 



2Шс 



5 з / 



'* , oder auch: P = ~r4p. r ö 



(wo |3 eine constante Grösse, p — das Molecul-Gewicht bedeutet). 



Ist die Zahl der im Verlauf einer Secunde vollendeten einfa- 

 chen transversalen Schtvingungen der Saite=A r , so ergiebt die 

 Elasticität-Theorie, wie bekannt, die Formel: 



Es ist folglich: 



N 



_ \/9<L 



— * IP 



= 



rl p 



N ^-Jwr 



9 



wo T =f- 



