— 123 — 



ment la proposition suivante que j'énoncerai ici à cause 

 de son caractère intuitif: Lorsqu'un champ de grandeur 

 constante et de direction variable est représenté succes- 

 sivement par les divers rayons d'une sphère, l'aiman- 

 tation est représentée en grandeur et en direction par 

 le demi-diamètre d'un ellipsoïde à trois axes inégaux, 

 conjugué du plan perpendiculaire au champ. 



Cette théorie s'est trouvée d'accord avec les faits 

 pour toutes les substances faiblement magnétiques, mais 

 pour les substances fortement magnétiques, ou ferro- 

 magnétiques, cristallisées ou non, elle ne saurait être 

 suffisante. Dans toutes ces substances, en petit nombre 

 d'ailleurs, la relation entre l'intensité d'aimantation et 

 le champ n'est pas linéaire; elle présente le phéno- 

 mène bien caractéristique de la saturation : lorsque le 

 champ augmente indéfiniment, l'intensité d'aimantation 

 tend vers une limite qu'elle ne saurait dépasser. 



Si donc, dans les substances isotropes, le problème 

 expérimental consiste à déterminer la fonction d'une 

 variable qui exprime la dépendance de l'aimantation et 

 du champ, il comprend, dans les cristaux, la connais- 

 sance des trois composantes de l'aimantation suivant trois 

 axes rectangulaires en fonction des trois composantes 

 du champ. Le principe de la conservation de l'énergie 

 permet, il est vrai, de simplifier le problème et de le 

 ramener à la détermination d'une seule fonction de 

 trois variables; il n'en reste pas moins très compliqué^). 



Plutôt que de discuter ici plus avant les procédés 

 mathématiques de représentation des résultats expéri- 

 mentaux, nous montrerons, par un exemple concret, 

 combien on trouve dans les phénomènes magnéto-cristallins 

 des ferromagnétiques une plus riche variété que dans 

 ceux des substances faiblement magnétiques. La Magné- 



^) Pour simplifier cet exposé, je fais abstraction des phénomènes 

 d'hystérèse qui compliquent davantage le problème. 



