— Зоб — 



ращенной въ сторону двпжен1я), не должны, повпднмо- 

 му, отъ нея отходить. Частицы же, придегающ1я къ 

 полусФер'Ь задней, могутъ, очевидно, отстать: онЬ мо- 

 гутъ двигаться медденн-Ье соотв-етствующнхъ точекъ 

 полусферы; ont могутъ даже оставаться въ поко^. Все 

 это возможно кинематически. 



5) Сообщивъ находящимся въ жидкости твердымъ 

 т^ламъ н'Ькоторыя двпжен1я, мы прпведемъ въ движен1е 

 и самую жидкость. Движен1е жидкости, какъ известно, 

 будетъ певихревымъ. Потъ почему во глав'Ё Teopin двп- 

 жен1я твердыхъ т^лъ въ жидкости ставится задача о 

 нахожден1н соотв-бтствующаго данному двпжен1ю т^лъ 

 однозначнаго потенц1ала скоростей. 



Ставя эту задачу, п доказывая ея определенность 

 (Rirchhoff's Vorlesungen über mathematische Physik, 1870, 

 XV[ Vorlesung), подчиняютъ ее следующему ограниче- 

 на: требуютъ, чтобы самъ потенщалъ скоростей и его 

 первыя производныя во всей занимаемой жидкостью 

 части пространства были конечны и непрерывны. Смыслъ 

 этого ограничен{я не разъясняется. Обусловливается ли 

 оно сущностью задачи, или же допускается то.1ько для 

 упроп1ен1я ея, — объ этомъ не говорятъ. 



Еслп всякую прерывность въ потенгиал'е скоростей, 

 а въ его производныхъ, должно принимать за OTCVTCTßie 

 потенщала въ соотв'Ьтствующемъ м^стЬ. — за существо- 

 BaHÎe зд^сь вихря; то помянутое сейчасъ огравичен1е 

 будетъ необходимыиъ Формально. Оно будетъ необхо- 

 димымъ и по существу задачи, если д-Ьйствительио, какъ 

 утверждаетъ сэръ В. Томсонъ (въ статье On Vortex 

 Atoms), BCflKiö вихрь въ совершенной капельной жид- 

 кости можетъ быть вызванъ лишь действ1емъ творчес- 

 кой силы. Въ такомъ случае, сообщая твердымъ T-fe- 



