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du dit système par Veffet du frottement, car nous la tenons pour 
évidente '). Nous chercherons d'abord, en ayant égard aux in- 
tégrales des aires, le minimum de la force vive d'un corps solide 
tournant autour d'un point, ou d'un systéme matériel variable qui 
iourne comme un corps solide. Nous démontrerons que ce mini- 
mum répond à une rotation uniforme autour de l'axe principal du 
plus grand moment d'inertie du système et que cet axe doit coin- 
cider avec l'axe du moment principal des quantités de mouvement. 
Puis nous considérerons, en nous servant des équations d’Euler, 
les mouvements rotatoires d'un fluide incompressible ou élastique, 
possibles dans le cas d'existence d'une fonction de forces. Nous dé- 
montrerons, que la rotation uniforme autour d'un axe immobile 
sera dans ce cas le seul mouvement possible pour un fluide qui 
doit se mouvoir comme un corps solide. Ces deux théorémes et 
les propriétés bien connues des axes principaux d’inertie donne- 
ront au lecteur tous les éléments de la démonstration du théoré- 
me principal. Restera une question très intéressante concernant Та 
déviation du mouvement rotatoire du systéme à une époque don- 
née de son état-limite. Nous essayerons de la résoudre. L'applica- 
tion de cette recherche théorique au soleil terminera notre pré- 
sente étude. 
2.— Considérons un mouvement rotatoire d'un système materiel 
autour de son centre de gravité, que nous désignons par 0. Rap- 
portons ce mouvement à trois axes rectangulaires, qui ne chan- 
sent pas leurs directions dans l'espace. En n'admettant pas d'actions 
étrangéres, nous aurons, en vertu du principe de la conservation 
des aires, 
/. de dy 
Ey di "ear ) Г. 
ar dz 
Хи (2 та) — 1055 (1) 
' dy da Js 
En ( à an Y i) = .. 
Appelons G le moment principal des quantités dé mouvement. 
Les équations (1) peuvent s’écrire 
Car) 5. GCOS (Gay) ©0603 (ба =&. (2) 
‘) Mr. Joukovsky donne la démonstration de cette proposition dans l'ouvrage 
cité. NU 
