щую погруженную часть цилиндра, двумя однородными 



— Р 

 массами плотностей р и -~ , потомъ составляемъ по- 



тенщалъ трехъ массъ: массы слоя плотности р , за- 

 ключеннаго между плоскостями z=o и z= — h, массы 



плотности —-, заполняющей выступающую часть цилин- 



дра, и массы плотности —-^, заполняющей погру?кен- 



ную часть цилиндра. Пусть Ü и U' будутъ потеиц1алы 

 первой массы для точки, нм-Еющей положительную или 

 отрицательную координату z, а V ш V подобные потен- 

 ц1алы второй и третьей массы. Изв-Ьстно, что безиред-бль- 

 ный слой толщины h и плотности р, заключенный между 

 двумя параллельными плоскостями, притягиваетъ вн-Еш- 

 нюю точку единицы массы съ постоянною силою 



Z = — 27г(лр h , 



гд-Ь [JL коэФФИц1ентъ ньютон1анскаго притяжен1я. Этой 

 сил-Ь соотв^тствуетъ потенц1алъ 



и=^ Г^сг^-|-С=— âufxpA^^- С , (1) 



въ которомъ постоянное Спредставляетъ значен!е ZJna 

 плоскости ху. Для внутренней точки сила притяжен1я 

 сложится изъ противоположныхъ силъ притяжен1и двухъ 

 слоевъ и будетъ: 



Z' = — 27Г{лр (h-i-s) — ^щр^ =. — 27rp[i./i — 4ир[л^ ; 



такъ что потенщалъ слоя для внутренней точки пред- 

 ставится такъ: 



ü':= I Z'ch -H- с =- —^■Kpiihs—'lTzpijy-^C , (2) 

 гд-Ь G тоже, что въ предъидущей Формул*. 



