— 34: — 



grand cercle avec le cercle de déclinaison du pôle de l'orbite co- 

 me'taire. Le côte' connu de ce triangle est la distance du radiant 

 au pôle nord qui est égale à 46**; les angles adjacents à ce coté 

 sont 12", 5 et la différence des ascensions droites du pôle de 

 l'orbite (237'*) et du radiant (22") égale à 145 -. En appliquant 

 à ce triangle les équations trigonométriques de Gauss on trouve 

 pour l'arc entre l'intersection cherchée et le pôle nord la valeur 

 de 19 ".6, ou pour la déclinaison de cette intersection 70^4; et 

 comme la déclinaison du pôle de l'orbite est 63. 5, on voit que 

 l'axe prolongée de la figure de Taire de radiation passe à peu 

 près par le pôle de l'orbite cométaire. C'est un résultat très inté- 

 ressant et très important pour ma théorie! 



Ainsi l'application de la théorie au courant de Biela nous montre 

 déjà comment nos raisonnements s'accordent avec les phénomènes 

 observés et les expliquent d'une manière simple et plausible. 



Passons maintenant au courant des Perséides. Les éléments de 

 l'orbite de la comète génératrice, 1862, III, sont: 



T = 1862, 



août 22.54 t.m. 



Greenwich, 



T.= 344« 



42' 





a= 137 



27 





о -= 152 



45 





i= 66 



26 





logg = 9.9835 

 6 = 0.96076 

 Temps de révolution 121.5 ans 

 Mouvement rétrograde. 



Le courant a lieu dans le noeud descendant, et en 1866 la 

 Terre passa par ce noeud le 10.75 août. , 



Les éléments des Perséides, déduits des observations de 1866 

 sont: 



T== juillet 23.62 



T- = 343^' 38' 



a=i38 i«i 



i= 64 3 

 (^ = 0.9643 

 Temps de révolution = 108 ans (?) 

 Mouvement rétrograde. 



