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la division de la comète eu parties plus ou moins nombreuses et 

 plus ou moins grandes par rapport a la masse principale. Ainsi, 

 le noyau de la comète de 1882, II s'est divise' en plusieurs 

 noyaux sépare's et l'existence des deux explosions principales se 

 manifesta clairement dans la come par deux condensations sous 

 la forme des nuages, — soigneusement observe's par Schmidt, — 

 dont le mouvement nous avons e'tudié en détails (Bredicliin. Révi- 

 sion des valeurs numériques de la force répulsive). 



La comète de 1823 a émis une trainee de corpuscules, qu'on 

 voyait derrière le noyau. D'après la position de cette trainee que 

 j'ai calculée, on doit conclure que les éruptions ont eu lieu après 

 le passage au périhélie et ont mis les corpuscules sur les trajec- 

 toires elliptiques, c'est à dire les ont transformés potentialiter 

 en météores. 



Dans la comète de Biela la masse détachée ou sécrétée était 

 du même ordre que la masse principale et l'action résultante qui 

 s'est manifestée dans le mouvement orbitale fut très modique. En 

 effet, la comète secondaire à son passage au périhéhe en 1852 

 devançait la comète principale de 16 heures, ayant le temps pé- 

 riodique un peu plus court que celle-ci. Kons avons vu plus haut 

 que pour diminuer le temps de révolution d'un jour dans une 

 orbite égale à celle de la comète Biela, il suffit une impulsion 

 reçue au périhélie, dont la valeur 7 = 0.01. J'en conclue que la 

 comète secondaire, lors du passage au périhélie en 1839. a reçu 

 un pareil choc explosif, mais plus faible encore à cause de la gran- 

 deur relativement considerable de cette masse sécrétée. 



Ou pourrait calculer les impulsions qui ont divisé la comète de 

 1882, II d'après les directions et les distances relatives des noy- 

 aux détachés; mais une pareille recherche spéciale n'occupe pas 

 le premier plan dans îa question qui nous intéresse en ce mo- 

 ment, et nous reviendrons à elle plus tard. 



Après ces réflexions générales théoriques passons à l'examen de 

 quelques phénomènes intéressants présentés par les courants mé- 

 téoriques. Dans l'explication de ces phénomènes il faut avoir les 

 formules pour le calcul des positions des courants à l'aide des 

 coordonnées de leurs points de radiation. 



Soient: 

 L — la longitude de ГАрех, 



