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même cône d'e'rupüon on aura plusieurs valeurs de j, ce qui rendra 

 plus compliquée la construction des orbites sans alterer les traits 

 principaux de nos raisonnements. 



La decomposition de la masse cométaire en méte'ores moyennant 

 la seule force de l'attraction du Soleil ne pourrait produire qu'une 

 couche de me'te'ores d'une épaisseur très mince que la Terre pas- 

 serait dans quelques minutes, ce qui est contredit par l'observation. 

 Par conséquent, ayant encore en vue la difficulté d'obtenir par 

 cette voie d'une orbite parabolique les orbites elliptiques à revo- 

 lutions modérées, on doit avouer que cette hypothèse est incapable 

 d'expliquer non seulement la multitude énorme des courants, mais 

 aussi leurs propriétés principales. 



2. 



Supposons maintenant que l'orbite de la comète est une ellipse, 

 et calculons les orbites produites par les éruptions ayant lieu avant 

 et après le passage du noyau au périhélie. Le demi-grand axe de 

 l'orbite soit <« = 3.5256 et le temps périodique ^ = 6.6198 (ces 

 éléments sont ceux de la comète Biela). Adoptons premièrement 

 j=^O.l et calculons les orbites pour les éruptions qui ont eu lieu 

 à la distance du noyau au Soleil égale h r=l. Les limites des 

 angles J soient les mêmes que pour la comète parabolique exa- 

 minée haut. On trouve: 



J Л T 



r==l v= — 4.T 27\1 fj = 110"13'.8 



+ 45" . 2.608 4.21 



5.463 12.77 



— 45 27.988 148.07 



r-1 'У=:-Ь47» 27M ß = 69M6'.2 



4 45 1.955 2.73 



О 2.745 4.56 



— 45 6.103 15.08 



Ici on peut déduire en général les même conclunsions que pour 

 la comète parabolique; mais l'échelle des variations des grands 

 axes et des temps périodiques est de beaucoup moins considérable 



