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La Terre traverse le plan de l'orbite près du noead descen- 

 dant, après le périhélie du noyau, quand l'anomalie 



г; = -+-9° 2'10", ß = 85 42'29" et Igr = 9.922486. 



' Pour le temps de révolution T= 33 ans on a jff^ = 1.93917, 

 Д =1.93882. 



Avec ces nombres ou obtient pour j=0.l la valeur de 

 J= — 2" 10'; pour ;=0.15 on aura J= — 1° 9'. Pour 

 y =0.2 on a J= — 0' 8'. 



La valeur un peu plus grande de U donne J un peu plus 

 petit pour le même j. 



Pour se faire une idée des changements de J et j avec le 

 changement des temps Ï7et T, posons premièrement que T= 30; 

 alors la valeur dey=0.1 nous donne J= — 6".l, et pour 

 y =0.15 on aura J"= — 5".7. 



En admettant le temps T==- 35 ans, nous aurons avec les mêmes 

 valeurs de j les valeurs de J correspondantes: — 7 ".6, — 6''.7. — 



La valeur de ?7=: 34.36 nous donne T= 33.25 pour 

 y =0.2 et J= 0. 



On voit en général qu'une petite déviation de la partie dense 

 de l'éruption produit pour la même valeur de j une variation 

 considérable dans le temps de révolution des météores; et il est 

 clair que le cône très mince sera réparti sur quelques années et 

 produira des apparitions plus faibles autour de chaque maximum. 



Il ne faut pas perdre de vue que les corpuscules rencontrés 

 dans ces apparitions auront les temps de révolution différents et 

 correspondants aux valeurs de J. 



Supposons maintenant que les apparitions abondantes d'un courant 

 quelconque proviennent d'une seule éruption puissante et calculons 

 les temps de révolution dans chaque apparition. 



Soit t le moment de la formation des météores (l'éruption), — 

 dans un des noeuds du noyau, où r = 1, — ayant une série de 

 différents T, et la Terre vient à ce noeud dans le moment t\ 

 c'est à dire dans l'intervalle t^ — t, où f — t est positif et plus 

 petit qu'une année. 



Pour que la Terre puisse rencontrer quelques uns des corpuscules 

 après un nombre entier d'années m, leur temps de révolution T 

 évidemment doit être T = m-+~{t^ — t). La rencontre suivante 

 aura lieu avec les particules dont 



2 T = m' -t- {f — i); 



