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et 2 X =^ 444:'^ d'où le rapport des diamètres est 1.5. La forme 

 du cône d'orbites reste donc elliptique. 



Passons à l'autre partie de la question proposée. 



Chaque section du cône d'éruption perpendiculaire au plan de 

 l'orbite et passant par le noyau donnerait à ce qu'il parait, pres- 

 que un point sur le prolongement de la ligne des noeuds de l'autre 

 côté du Soleil. Une autre section pareille donnera un autre point. 

 Ainsi, les corpuscules sortis d'un seul point se disposeront le long 

 d'une ligne. On le voit déjà d'après les différences des valeurs de 

 R dans la table I. Mais nous voulons examiner cette disposition 

 plus en détails. 



Supposons que le cône d'éruption est circulaire, r = 1 et la 

 valeur limite de l'angle J est 30". Coupons ce cône par des plans 

 perpendiculaires à l'orbite, passant par le noyau et formant des 

 angles différents D avec l'axe du côns. Le plus grand de ces angles 

 est 30", et il est aisé de voir que 



tg D = tg J". es о 

 d'où tg 30"= 0.577 où 0.6 



Imaginons une section quelconque, pour laquelle, p. ex., tg D 

 est égale presque a 0.2, c'est à dire J=70". 



Dans cette section à différents 9 correspond une série de 

 différents J, et pour chaque cp on peut calculer son J. 



Avec ces /, appartenant à la même section perpendiculaire à 

 l'orbite, on peut calculer les rayons vecteurs В pour les points 

 où les orbites météoriques se coupent avec l'orbite du noyau dans 

 le noeud opposé à celui du départ. 



Les résultats de ces calculs sont donnés dans la table suivante, 

 où l'on trouve aussi les inclinaisons '. des orbites météoriques à 

 l'orbite du noyau. 



1) La section se trouve en arrière du rayon vecteur r: 



J 



9 



l 



lî 



30" 



70" 



2"44'.2 



0.9389 



25 



64 56'.8 



2 14.0 



0.9342 



20 



57 8 .7 



1 40.6 



0.9307 



15 



42 31 .7 



1 1.3 



0.9275 



11 10'.2 



0. 



0.0 



0.9260 



