KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. 20. N:0 I. 5 



limite, rexpérience démontre que le gaz peut étre considéré comme un parfait isolateur. 

 Il suit évideinment de lä, que la résistance des gaz ne peut étre proportionnelle ä Tin- 

 tensité du courant. Or, si Ton admet que la résistance électrique des gaz est indépen- 

 dante de Tintensité du courant, il est, au contraire, possible d'expliquer avec la facilité 

 la plus grande les propriétés dont, suivant les expériences des derniéres années, les gaz 

 font pi'euve quand le courant les traverse^), savoir: que la quantité de chaleur générée 

 est proportionnelle k Tintensité du courant, non au carré de cette intensité; que la 

 résistance dans une colonne de gaz est indépendante de la section de celle-ci; que la 

 différence entré les tensions électroscopiques de deux points situés a distance Fun de 

 Tautre est proportionnelle k la résistance entré ces méines points, non a cette méme 

 résistance multipliée par Tintensité du courant, etc. Tout raéne par suite a la conclu- 

 sion que la résistance électrique des gaz est indépendante de Tintensité du courant, 

 naturelleiuent, toutefois, dans Tadmission que le courant ne modifie pas d'une maniére 

 sensible la composition, la température ou la densité du gaz. 



Soit i Tintensité du courant dans un circuit feriné, cornposé exclusivement de 

 parties solides et liquides, E la force électromotrice de rélectromoteur, et n la gran- 

 deur de la surface de ce dernier, L la longueur totale du circuit, et r sa résistance k 

 Tunité de Tintensité du courant, on aura, pour la déterraination de cette intensité, 

 Téquation différentielle^) 



L-jT ^ nE — nfi . 



Si Ton intégre cette équation, on recevra, dans le cas oii le courant aura été 



. E , 



fermé assez de temps pour que Tintensité en ait pu devenir constante, 't— — , c. -a-d. 



la loi connue d'Ohm. 



Quand, au contraire, le circuit contient en outre un conducteur gazifornie dont 

 la résistance est R, Téquation diöerentielle deviendra 



di 

 L-j- = nE — nR — nn , 



dt 



dont rintégrale est 



E — R 



La résixtance R du gaz a donc sa place dans le numérateur et non dans le dénomi- 

 nateur, corame on serait disposé, sans plus proche examen, å la placer d'aprés la for- 

 mule ordinaire d'Ohm. On voit donc, en conséquence de ce qu'il a été dit plus haut, 

 que E doit étre plus grand que R pour qu'il puisse naitre un courant. 



') Aaneaie (Bihang) des Mémoires de l'Acad. des Sciences de Suéde, T. 6, N:o 7 (1881). — WiEii. Anncden, 



T. 1;"), p. 165 (1882). Phil. Mag. T. 13, p. 200. 

 2) PoGG. Ann. T. 148, p. 421. — PMl. Mag., T. 46. 



