KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAE. BAND. 20. N:0 I. 7 



Dans la figure 1, ab représente le disque de 1 electrophore, et a^ et b^ les deux peignes 

 récepteurs, dont a^ est en relation métailique avec le point k, et 61 avec la boule de lai- 

 ton e. A proximité de cette derniére est installée une autre boule de laiton f, de laquelle 

 un électrode se rend au point h. L'espace dans lequel Tair doit étre raréfié, est repré- 

 sente par cd, et se trouve relié avec les points h et k. De ces derniers points par- 

 tent en outre des électrodes au galvanoraétre g, devant lequel les fils sont reliés entré 

 eux par un pont n, offrant une résistance convenable. On verra plus loin la desti- 

 nation de ce pont. / est un fil de cuivre en relation avec la terre, et dérivant Télec- 

 tricité statique qui, pouvant étre restée dans le galvanométre apres les décharges, serait 

 de nature ä provoquer sur Taiguille aimantée une influence électroscopique. 



Quand le disque de Télectrophore est mis en rotation, les étincelles sautent entré 

 les boules e et /, et Taiguille aimantée du galvanométre g donne une déviation. Si 

 Ton continue la rotation pendant un temps suffisant, la déviation devient constante; on 

 n'attendait toutefois pas Tari-ivée de ce moment, mais Ton déterminait la grandeur de la 

 déviation en observant les degres d'échelle auxquels Taiguille aimantée s'en retournait 

 dans ses oscillations, puis Ton prenait une moyenne de ces degres. Plusieurs moyennes 

 pareilles étaient prises pour chaque détermination. Si, comme la figure Tindique par 

 des fléches, le courant positif passé du peigne récepteur a-^, ce courant se divise en 

 k, apres quoi une partie en traverse Tespace d'air raréfié, tandis que, de Tautre partie, 

 une certaine quantité passé par le pont n, et la quantité restante par les spires dii 

 galvanométre. Quand, au contraire, la conduite est interroinpue entré le point k et 

 Tespace dair raréfié, le courant entier passé ä q, et sy divise entré le galvanométre 

 et le pont. Toutes les series d'observations exécutées ont concordé en ceci, que si la 

 conduite entré k et Tespace d'air raréfié était interrompue, et que, par suite, la dé- 

 charge entiére passat k q et s'y partageåt entré le pont et le galvanométre, la déviation 

 n'était que de 1 a 1,ö division d'échelle; si, au contraire, la décharge se divisait en k, 

 et qu'elle passat en partie par Tair raréfié, la déviation pouvait s'élever jusqu'ä 50 di- 

 visions. d'échelle, quoique Ton eut pu s'attendre a un chiffre inférieur, vu qu'en ce cas 

 une partie plus faible de la décharge passait par le galvanométre. 



Il s'agit maintenant de savoir å quelle cause il faut attribuer la circonstance que 

 les déviations devenaient plusieurs fois plus grandes dans un cas que dans Tautre. La 

 premiére chose ä laquelle la pensée s'arrétera peut-étre, c'est que la décharge est os- 

 cillatoire. On pourrait dire alors: ä la premiére oscillation, Télectricité positive se dé- 

 charge, sans se partager en &, par le pont n et le galvanométre pour arriver å la 

 boule /; quand, ä la seconde oscillation, un peu plus faible que la premiére, Félectri- 

 cité retoui-ne, elle prend son chemin en li exclusivement par Tespace d'air raréfié; å 

 la troisiéme oscillation, elle passé de nouveau exclusivement par le galvanométre et le 

 pont, tandis qu'ä la quatriéme elle ne se décharge que par Fespace d'air raréfié, et 

 ainsi de suite. De cette facon, les déviations seraient plus grandes lorsque k se trouve 

 en relation métailique avec Tespace cVair raréfié, que lorsque la relation entré eux est 

 interrompue. Mais, Ton reconnaitra facilement qu'une décharge oscillatoire de cette 

 espéce est absolument impossible. On a constaté la méme direction et la méme gran- 

 deur de déviation, soit que le point d'interruption entré les boules e et /' se trouve 



