KONGL. SV. VET. AKxVDEMIENS H A-NDLING AK . BAND. 20. N:0 7. 5 



rexpérience, aucun changeraent dans Tintensité et la direction du courant induit, et 

 cette rotation s'opére sans qu'il y ait consonimation d'un travail quelconque causé par 

 le courant. Mais, pour qu'il soit possible de produire un courant par le déplacement 

 d'un aimant au voisinage d'un circuit fermé, ou, vice-versa, par le déplacement d'un 

 circuit fermé au voisinage d'un aimant, la théorie inécanique de la chaleur exigera, 

 corarae condition absolument nécessaire, que le courant induit provoque, contre le 

 déplacement mentionné, une résistance qui, pour étre surmontée, nécessite la consoni- 

 mation d'un travail raécanique. Or, dans le cas en question, il est possible de tourner 

 Taimant autour de son axe sans qu'il se consomme de travail, et, par suite, cctte 

 rotation n'est k méme de produire d'induction anssi peu dans le manteau que dans le 

 circuit imraobile. Cest le travail consomme qui donne naissance ä Tinduction. La 

 rotation de Taimant autour de son axe est des lors parfaiteinent indifférente pour 

 Tinduction, ou, en d'autres termes, Taimant produit le méme effet inductif, soit qu'il 

 tourne autour de son axe ou non; Tinduction ne dépend que du travail mécanique 

 consomme ä la rotation du manteau. L'erreur principale de Tancienne théorie consiste 

 donc dans la supposition qu'une induction peut se produire dans le cas present par la 

 modification des positions respectives de Taimant et du circuit, si méme il n'est pas 

 consomme de travail mécanique par cette modification. Or, suivant la théorie mécanique 

 de la chaleur, une admission pareillc est une absurdité, car il en résulterait que le 

 courant et la chaleur produite par lui seraient créés de rien. La théorie de Tinduction 

 unipolaire formulée par moi dans le ménioire précité, est au contraire parfaitement 

 conforme a la théorie mécanique de la chaleur; elle ne s'appuye que sur des propriétés 

 connues de Télectricité, et elle explique qualitativement aussi bien que quantitativement 

 tous les phénoménes connus d'induction unipolaire. 



On parvient au méme resultat par la déduction suivante: Dans un point donné 

 du champ magnétique qui entoure un aimant, une petite aiguille aimantée k supension 

 libre se place dans la ligne de force magnétique qui passé par le point en question, 

 et la force avec laquelle raimtint agit sur Taiguille aimantée est proportionnelle å 

 Tintensité du champ magnétique sur le méme point. Supposons maintenant un aimant 

 vertical et dans son voisinage une petite aiguille magnétique suspendue, laquelle se place 

 alors dans la ligne de force passant par le point ou se trouve Taiguille. Si maintenant 

 Ton fait entrer Taimant en rotation autour de son axe, on sait, par Texpérience, que 

 Taiguille aimantée ne change pas de position, ou, en d'autres termes, que les positions 

 des lignes de force ne sont pas modifiées par la circonstance que Taimant est mis en 

 rotation autour de son axe. 



1/intensité avec laquelle Taimant agit sur les pöles de Taiguille aimantée est de 

 méme indépendante de la rotation. La rotation n'exerce donc d'influence, ni sur les 

 positions des lignes de force, ni sur 1'intensité du champ magnétique. Si un conducteur 

 se meut dans un champ magnétique uniforme, comme p. ex. du genre de celui que 

 produit la composante horizontale de la force magnétique terrestre, on admet géné- 

 ralement ^), — et Texpérience prouve la justesse de cette admission, — que la force 



') Voir entré autres: Blavier, Des grandeurs électriques, p. 411. Pnris 1881. 



