12 E. EDLUND, RÉSISTANCE ÉLECTEIQUE DU VIDE. 



Si le courant électrique passé par du gaz raréfié, ce gaz se chauffe. Il est im- 

 possible que cela ait lieu a molns que le gaz n'oppose un obstacle au mouvement élec- 

 trique. Le courant est foi"cé de consommer un certain travail pour surmonter cet ob- 

 stacle, et c'est ce travail consommé qui est transformé en chaleur. Nous devons ad- 

 mettre, sur la base de cette simple observation, que le gaz exerce une résistance 

 contre la propagation de Télectricité; il est du reste parfaitement indifférent pour notre 

 considération de connaitre la nature de cette résistance, de savoir si elle est homogéne 

 ou non avec celle qui se trouve chez les corps solides et liquides. Les observations 

 mentionnées ci-dessus montrent que la quantité de chaleur développée peut étre regar- 

 dée comme proportionnelle ä Fintensité du courant, et non au carré de cette intensité, 

 comme le voudrait la loi de Joule. Il suit directement de cette thése, que, toutes les 

 autres circonstances restant égales, la quantité de chaleur développée doit étre indé- 

 pendante de la section du tube contenant le gaz. 



Posons, par exemple, que Ton ait deux tubes d'égale longueur, reraplis du méme 

 gaz, la section de Tun étant n fois plus grande que celle de Fautre, et le méme 

 courant s les traversant tous les deux. Il passé donc — du courant par chaque — de 

 section du tube large, d'ou il suit que le développement de la chaleur dans chaque 

 partie pareille est proportionnel ä — , et, par conséquent, dans toutes les parties n 

 réunies, proportionnel k s, c.-ä-d. d'une grandeur égale au méme développement dans 

 le tube étroit. En outre, il va de soi que, toutes les autres circonstances restant 

 égales, le développement doit augmenter avec la longueur du tube, et étre en génécal 

 proportionnel ä cette longueur. Si r\ désigne la résistance spécifique dans une colonne de 

 gaz de Tunité de longueur, le développement de la chaleur dans / unités de longueur 

 devra étre proportionnel a i\ls quand le courant s traverse cette colonne. Or, Tex- 

 périence de Wiedemann a démontré que la quantité de chaleur développée diminue 

 avec la raréfaction du gaz, tandis que la quantité d'électricité qui a passé est la méme. 

 Il suit donc de l;i, que la résistance j\ du gaz diminue ä mesure que le gaz se raréfie. 



Comme il a été dit plus haut, suivant Wiedemann et Ruhlmann la décharge élec- 

 trique dans des gaz rarétiés présente des phénoménes semblables å ceux que provo- 

 querait Texistence d'une espéce de résistance au passage empéchant Télectricité de se 

 dégager des électrodes. Pour la justesse d'une admission pareille milite en outre po- 

 sitivement Tobservation mentionnée ci-dessus de Gaugain, avec la feuille detain. Si 

 Ton n'admet pas une résistance pareille entré la feuille d'étain et le gaz raréfié envi- 

 ronnant, il est impossible de comprendre pourquoi Télectricité passé exdusivement par 

 le trou, le métal devant étre considéré comme un meilleur conducteur que le gaz. 

 Nous pouvons citer un phénoméne apparenté, bien propre å fournir une élucidation ä 

 cet égard. Si Ton mesure la résistance que Tarc voltaique oppose ä la propagation du 

 courant galvanique, on trouve que cette résistance se compose de deux parties, dont 

 Tune est indépendante de la longueur de Tarc, et Tautre proportionnelle a cette lon- 

 gueur, cela dans Tadmission que Ton veille, par une moditication appropriée du reste 

 de la résistance dans le circuit, ä ce que Fintensité du courant soit maintenue sans 

 variation sensible, tandis que Fon diminue ou que Fon augmente la longueur de Farc. 



