IfONGL. SV. VET. -AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. 19. N:0 2. 13 



On peut donc expriiner ici la résistance par a + bl, ou a et 6 sont des constantes, et 

 / désigne la longueur de Tarc. ^) Comme a reste toujours invariable, quelque court 

 qvie Ton fasse Tarc, il faut donc que cette résistance ait son siége sur les électrodes 

 métnes, soit qu'elle se trouve répartie entré les deux ou qu'elle soit exclusivement située 

 sur un seul. L'expérience niontre, il est vrai, que Tobstacle a mis å la propagation 

 du courant, n'est pas produit par une résistance dans le sens ordinaire de ce mot, mais 

 par une force électromotrice qui diminue Fintensité du courant tout autant qu'une 

 résistance ordinaire de la grandeur a. Mais, la propagation du courant dans Tarc vol- 

 taique et dans un gaz raréfié revet cependant des formes si diverses, que, de ce qui a 

 lieu dans Tun des oas, il est impossible de déduire a priori ce qui doit arriver dans 

 Tautre. Dans Tarc, des particules sont arrachées d'un électrode et transportées ä 

 Tautre, mais il ne se produit pas de transport pareil dans le gaz raréfié. Le dévelop- 

 pement intense de chaleur que Naccari et Bellati ont trouvé dans Télectrode négatif, 

 semble cependant montrer positivement qu'ici, de la méme maniére que dans Tarc vol- 

 taiique, il doit exister un obstacle ä la propagation du courant. Si nous désignons cet 

 obstacle par r, Tobstacle total ä la propagation du courant å travers le gaz raréfié 

 d'un électrode a Fautre doit, par suite,, étre egal k r + i\l, et il est nécessaire que la 

 tension éleetrique des électrodes soit a méme de surmonter cette somme pour qu'une 

 décharge puisse avoir lieu. 



Suivant les observations qui ont été citées dans les pages précédentes, la tension 

 nécessaire ä la décharge diminue a mesure que le gaz est raréfié, jusqu'ä ce que Ton 

 arrive ä une certaine limite, apres quoi la tension doit étre augraentée pour que la 

 décharge puisse s'opérer. Le degré de raréfaction auquel se rencontre ce point de 

 retour est dépendant de la distance entré les électrodes, de la largeur du tube, de la 

 grandeur de surface de Télectrode négatif et de plusieurs autres circonstances. Or 

 comme, d'aprés ce qui précéde, i\ diminue constamment avec la raréfaction, le fait en 

 question, démontré expérimentalement par plusieurs physiciens, ne peut étre explique 

 que par la circonstance que le premier terme r augmente avec la raréfaction. Nous 

 admettons, par suite, que le premier terme r cröit quand la densité du gaz est dimi- 

 nuée. De cette fagon, la somme r + rj, peut atteindre son minimum ä une certaine 

 densité, et, quand cela a lieu, le minimum de tension électric|ue est suffisant pour pro- 

 duire la décharge. Si Ton emploie, comme source éleetrique, un appareil dlnduction 

 de Ruhmkorff ou une pile ordinaire douée d\ine grande force électromotrice, on trouve 

 que Fintensité du courant augmente ä mesure que Fon continue la raréfaction jusqu'ä 

 ce que Fon arrive au point de retour indiqué, apres quoi Fintensité recommence ä 

 diminuer. Si Fon pousse la raréfaction suffisamment loin, r aui"a tellement augmente, 

 qu'aucune tension ne sera suffisante pour faire passer Félectricité; or, cela ne provient 

 nullement, comme on Fa ad mis, de ce que le gaz excessivement raréfié soit isolateur, 

 mais de ce que la résistance au passage, r, est devenue si grande. Le fait que le de- 

 gré de raréfaction auquel se rencontre le point en question dépend, comme Fa observé 



') Bulletin (Öfversia;t) des travaux de 1'Acad. r. den Sciences de Suede pour 1861, p. 95. — Pogg. 

 Ann., T. 131, p. 586. 



