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Das Problem lässt sich mit Hilfe des zweiten Hauptsatzes leicht 

 analytisch behandeln (Verhältnis der spezifischen Wärmen !) 



14. A. PiccAED und K. Backhaus (Zürich), — Mn Dilatometer. 

 Bei der Bestimmung des mechanischen Wärmeäquivalentes wird 



ein Gasthermometer von hoher Empfindlichkeit (355-Q50" C) gebraucht. 

 Der AusdehnungskoeflSzient des Materials (Quarzglas) muss mit grosser 

 Genauigkeit am fertigen Gefäss bestimmt werden. Die Autoren verwen- 

 den dazu ein Dilatometer, welches die Ausdehnung der ca, 12 cm 

 langen Kugelröhre zuerst mechanisch (Walze und Hebel) und dann op- 

 tisch (Spiegelablesung) auf den 36 000 fachen Betrag vergrössert. Die 

 Versuche haben gezeigt, dass auf diese Art der mm noch sicher, 



d. h. ohne Nullpunktverschiebung, abgelesen werden kann. 



Mit diesem Instrumente wurde für ein Quarzrohr von Heraeus für 

 den linearen Ausdehnungskoeffizient bei 21 ° C gefunden ß = 0,390 • 10~^, 

 während nach Chappuis und Scheel für die gleiche Temperatur 

 ß = 0.410 • 10-»^ und nach Scheel und Heuse ß = 0,865 • 10-^ ist. 



15. J. Brentano (Zürich). — Über eine Anordnung zur röntgen- 

 spektrographischen Strukturanalyse ungeordneter Teilchen. 



Wenn man auf den nach der Methode von Debye und Scherrer 

 erhaltenen Spektrogrammen die relativen Intensitäten der abgebeugten 

 Strahlenbündel genauer bestimmen will, so begegnet man gewissen 

 Schwierigkeiten, insbesondere wegen der ungleichen Absorption einzelner 

 Teile des Bündels in der Substanz selbst. Seemann ^ hat die Verhältnisse 

 kürzlich eingehend dargestellt und für grössere Ablenkungswinkel eine 

 fokussierende Anordnung angegeben, die die Absorption in dickeren 

 Schichten vermeidet. Im Folgenden wird eine Anordnung beschrieben, 

 bei welcher die Abbeugung von jedem Gebiet der Teilchenschicht unter 

 denselben Bedingungen erfolgt und bei der auch um kleinere Winkel 

 abgebeugte Strahlen beobachtbar sind. 



Die Teilchen liegen in dünner Schicht auf der Innenfläche eines 

 kurzen Kreiszylinders (Ringes). Er wird von Röntgenstrahlen getroffen, 

 die von einem Punkt der Axe ausgehen. Wählt man den Ring genügend 

 schmal, so haben die abgebeugten Strahlen, die sich in einem Punkt 

 der Axe schneiden, Ablenkungen um Winkel erlitten, die sich beliebig 

 wenig unterscheiden. Der Ablenkungswinkel ist durch die Lage des be- 

 treffenden Punktes zum Ring und zum Ausgangspunkt der Strahlen 

 bestimmt. Um die einzelnen Strahlenbündel gut getrennt zu registrieren, 

 kann eine senkrecht zur Axe gestellte Blende dienen, mit einer kleinen 

 Öffnung dort, wo der Durchstossungspunkt der Axe liegt, so dass die 

 hier auffallenden Strahlen auf eine unmittelbar dahinter befindliche photo- 

 graphische Platte treffen. Die Blende wird so bewegt, dass die Öffnung 

 längs der Axe wandert, gleichzeitig verschiebt sich die Platte, so dass 



^ H. Seemann, Anm. d. Phys. 59, p. 455—464. 1919. 



