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d'émulsions abandonnées au repos, il est visible à l'œil nu 

 que la répartition des granules se fait inégalement à 

 divers niveaux : leur nombre va croissant en descendant de 

 haut en bas. 



Perrin a supposé que cette répartition doit suivre la 

 même loi que celle des molécules d'un gaz sous l'action de 

 la pesanteur ; il a vérifié cette hypothèse par divers moyens 

 que nous résumerons plus loin. Pour en saisir mieux le 

 principe et la portée, il est utile de rappeler d'abord ce qui 

 se passe avec les gaz. Commençons par l'air : sa densité 

 étant proportionnelle à la pression, il est évident que la 

 quantité d'air au-dessus de nous à chaque altitude est 

 proportionnelle à la hauteur barométrique. Si la pression 

 est de 1 atm. au niveau de la mer, elle sera des 2/3 à 

 3300 m. et de 1/2 à 5500 'm. environ. Donc à 5500 m on a 

 au-dessous de soi la moitié de l'atmosphère ; la limite su- 

 périeure est estimée à 100 kilomètres. 



Si l'atmosphère était formée d'hydrogène, gaz 14 fois 

 plus léger que l'air, la hauteur de pression moitié serait 

 14x5500 m., soit 80 kilomètres; si elle était formée d'un 

 gaz 8 fois plus lourd que l'air (par exemple la vapeur 

 d'iode), la moitié de ce gaz serait contenue dans une 

 épaisseur 8 fois plus petite, soit 5500 : 8 ou 700 m. 

 seulement. 



Dès lors, si l'on assimile une émulsion à un gaz formé 

 de molécules infiniment plus lourdes que celles de la vapeur 

 d'iode, la hauteur de pression-moitié sera infiniment réduite 

 par rapport aux données précédentes. Nous allons voir 

 qu'elle est de l'ordre des microns. 



Appliquant donc à la répartition des grains d'une 

 émulsion les formules de Laplace, relatives aux variations 

 de la densité de l'air en fonction de la pression, Perrin 

 est conduit à la relation suivante : 



2. 1 no / 1 ON 



_ w log — = çp (zi - (5) g 



