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Si, dans ces conditions, au moyen d'un champ électrique ou 

 magnétique l'on dévie ce faisceau d'électrons (rayons cathodiques), 

 on voit la tache se déplacer; on peut alors calculer par des con- 

 sidérations balistiques le rapport de la charge d'un électron à sa 



masse soit — . 



Comme d'autre part on connaît la valeur de la charge £, et de 

 façon très précise, par l'expérience de Millikan, on peut en déduire 

 avec une très grande précision la valeur de la masse jj, du projectile 

 cathodique. 



Or les expériences de cette nature, effectuées d'ailleurs sur 

 des électrons d'origine très diverses (rayon /?, rayons cathodiques, 

 corps incandescents, etc.) ont toutes conduit à une valeur de 

 la masse, égale assez exactement à Y^sso de celle de l'atome 

 d'hydrogène. 



La conclusion qui s'impose est que l'électron négatif possède 

 une inertie, égale approximativement aux deux millièmes de celle 

 de l'atome d'hydrogène. Cet électron entre dans la constitution des 

 atomes, et l'électricité négative nous apparaît dès lors comme de 

 la poussière d'atome. Mais cette poussière est inerte et vraisem- 

 blablement pesante; c'est de la matière. L'électricité perd ainsi à 

 tout jamais ce caractère de fluide fantôme. 



8. L'inertie électromagnétique. — Mais cette inertie 

 est-elle tout à fait de même nature que celle qu'avait définie 

 Newton? Newton, avons-nous vu, considérait la masse d'un corps 

 comme quelque chose d'absolu qui le caractérisait et qui demeurait 

 invariable quelles que fussent les circonstances où le corps se 

 trouvait placé. L'inertie d'une charge électrique au contraire dépend 

 dans une certaine mesure de sa vitesse; elle augmente d'abord 

 très lentement au fur et à mesure que cette vitesse de déplace- 

 ment s'accroît: et elle deviendrait infinie si la charge pouvait se 

 déplacer avec la vitesse de la lumière. 



Or cette augmentation de l'inertie d'une charge électrique en 

 mouvement très rapide (prévue d'ailleurs par la théorie) a été 

 confirmée pleinement par l'expérience. D'une part sur les rayons 

 cathodiques et d'autre part sur les rayons ß du radium au moyen 

 d'un dispositif du type de celui représenté (fig. 5). 



Voici à titre d'exemple quelques variations d'inertie corres- 

 pondant à diverses vitesses. 



