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q' = q; et alors, en désignant par Y (t) une certaine fonction de la tempé- 

 rature qui devra être la même pour tous les corps de la nature, il parvient 

 à exprimer la quantité de force motrice S de ses raisonnements par la for- 

 mule 



S = q[T(t')-T(t)]; 



de plus, il arrive à déterminer numériquement la dérivée 



dT(t)_ L 

 dt C 



dans une assez grande étendue de l'échelle thermométrique centigrade, et 

 il s'ensuit qu'avec une échelle thermométrique assez peu différente de celle- 

 là on aurait simplement 



S = q{t'—t), 



c'est-à-dire une formule tout à fait analogue à celle d'une chute d'eau 

 dont q serait la masse dépensée, et t' — t la différence des niveaux. 



» Il résulte encore très-clairement des raisonnements de M. Clapeyron 

 que, dans l'application aux machines à vapeur de la formule de principe 



S = q[T{t')-T(t)l 



la température t' sera celle qui régnera dans la chaudière, et la tempéra- 

 ture t celle qui dépendra de la pression dans le condenseur. 



» Il s'ensuit que dans les machines de Watt on aura à très-peu près 

 t' = io5°, t = 5o°; de plus, il faudrait que dans une telle machine on 

 utilisât la totalité de la force expansive de la vapeur, et que le mécanisme 

 n'éprouvât ni frottements ni résistances passives d'aucune sorte pour qu'il 

 n'y eût rien à défalquer du maximum théorique 



s = 7[r(io5) -r(5o)]. 



» Mais, observe M. Clapeyron, sur la grille du fourneau de la chaudière, 

 il y a une température de iooo à i5oo' degrés, et, par conséquent, on ne 

 réalisera aucune partie de la force motrice théorique du calorique dans 

 l'intervalle thermométrique de fooo — io5 ou de i 5oo — io5, sans par- 

 ler encore de la moitié du calorique produit qui s'échappera par la che- 

 minée. 



» On peut ajouter que la température de l'eau à injecter dans le conden- 

 seur, ou à refroidir le dehors du condenseur sera généralement au-des- t 



