84 CHARLIEB, UNTERSUCHUNG UBER JUPITERSTÖRUNGEN DES PLANETEN THETIS. 



die Ausdriicke fur die Störungen der Hansenschen Koordinaten auf viel kiirzere und mehr 

 zusammengedi-ängte Fonn gebracht werden, als die Elementenstörungen, da diese letzteren 

 bei der Berechnung der vorigen sich gegenseitig aufheben. Es scheint mir dies einer der 

 grössten Vortheile der Hansenschen Koordinaten zu sein. 



Die grössten Glieder der obigen Störungsausdrucke sind diejenigen, welche dem Ar- 

 gumente s — 37" entsprechen, und also langer Periode sind. Von diesen werden die 

 Grlieder — 273",735 und — 183",755 in den Störungeu der halben grossen Achse später 

 noch einmal mit dein kleinen Divisor 1 — 'å,u dividirt und werden dadurch Glieder von 

 ausserordentlicher Grösse in den Störungen der mittleren Anomalie erzeugen. Dies ist nicht 

 mit den Störungen der Excentricität und der Perihel-Länge der Fall; dagegen sind die 

 jn denselben vorkommenden Glieder — 2290",9t und -f- 2243",i'2 desswegen von grossem 

 Gewicht, weil dieselben zu Gliedern von nahe derselben Grösse in den Störungen der mitt- 

 leren Anomalie und des Radius Vectors Veranlassung geben, welche Glieder dieselbe 

 Periode haben, wie die Umlaufszeit des Planeten und desshalb auf kiirzere Zeit merkbar 

 Averden, als die besprochcnen Glieder langer Periode. 



So grösse Glieder wie diese kommen natiirlich nicht in den Störungen der Bahnebene, 

 d. h. in p und q, vor, obgleich auch hier die kleinen Di visoren merkbar werden. 



Tab. XXX. 



s, v 



cos q>q 



P 



e, V 



cos mq 



P 





COS. 



sin. 



COS. 



.sin. 





COS. 



sin. 



COS. 



sin. 



— 



— 



I",895.£ 









— 



l",3o4.f 







0-4 



o",oo 



— 0,16 



— c", 1 6 



0,00 



I —0 



- 



,204 



+ 



2,087 



- 



I ,250 



— 0,134 



1-4 



+ ,90 



+ 1,83 



+ I ,64 



— 0,90 



2— o 



+ 



,621 



— 



0,885 



+ 



,847 



+ 0,665 



2 — 4 



+ I ,00 



+ 0,93 



+ ,13 



-0,90 



3 — 



+ 



,047 



+ 



0,066 



- 



,065 



+ 0,045 



3-4 



— ,36 



-0,33 



+ ,33 



— 0,06 



— 2—1 





0, 00 



+ 



0,21 



+ 



,22 



0,00 



4 — 4 



+ ,29 



+ 0,06 



— ,16 



+ 0,19 



— 1—1 



4- 



,07 



— 



1,06 



— 



,94 



— 0,07 



5-4 



— ,06 



+ 0,02 



— ,01 



— 0,05 



O— I 



+ 



2 ,10 



4- 



3.33 



- 



,61 



-2,17 



i-S 



+ ,27 



+ 0,09 



,00 



- 0,27 



I — I 



+ 



I ,87 



+ 



1.46 



— 



2 ,4^ 



-1,87 



2-5 



+ 1 ,25 



^0,14 



-0 ,17 



-1,13 



2 — I 



— 



,63 



— 



0,07 



+ 



,21 



-0,39 



3-S 



-° .43 



+ 0,15 



+ ,24 



+ 0,10 



3-1 



+ 



,07 



- 



0,14 



+ 



.13 



+ 0,44 



4-S 



+ ,15 



— 0,11 



-0 .03 



+ 0,17 



— 2 — 2 



+ 



,07 



+ 



0,03 





,00 



— 0,07 



5-S 



— ,06 



+ 0,11 



— ,05 



— 0,10 



— 1—2 



— 



.57 



— 



0,20 



— 



,19 



+ 0,55 



1-6 



+ ,05 



+ 0,12 



+ ,12 



-0,05 



0—2 



+ 



3 .9' 



- 



0,37 



- 



,70 



-3.01 



2 — 6 



+ 3 .36 



+ 8,63 



+ 6,59 



-3.°3 



I — 2 



+ 



S .37 



— 



0,61 



+ 



2 ,12 



+ 1.54 



3-6 



— ,12 



— 0,36 



— ,08 



+ 0,01 



2—2 



— 



I ,67 



+ 



0,86 



+ 



,20 



- >..59 



4-6 



+ ,02 



+ 0,16 



— 0, 11 



+ 0,09 



3-2 



4-2 



+ 



,16 



,00 



+ 



0,27 

 0,20 



+ 



,16 

 ,20 



+ 0,16 



3-7 

 4-7 



,00 



— ,07 



+ 0,13 

 — 0,06 



+ .13 

 — ,05 



0,00 

 + 0,06 



-•-3 



— 



.09 



+ 



0,05 



+ 



,05 



+ 0,08 



5-7 



+ ,07 



+ 0,04 



— ,04 



— 0,03 



0-3 



+ 



° .55 



— 



0,65 



+ 



,61 



— °.44- 













J-3 



+ 



3° .07 



- 



89,61 



— 



58 ,40 



— 3.17 













2-3 



— 



° .34 



+ 



1,21 



— 



,30 



— 0,62 













3-3 



— 



,06 



— 



0.73 



+ 



,56 



+ 0,16 













4-3 



+ 



,08 



+ 



0,11 



— 



,10 



— 0,06 













