10 KLERCKER, SUR LA DISPERSION ANOMALE DE LA LUMIERE. 



moins pesantes. Il en résulte que la densité doit étre plus grande dans les couches 

 extérieures que dans celles qui sont plus éloignées de la surface liinitrophe. Au con- 

 traire, a la surface supérieure du liquide, au contact de Tair, la densité peut bien étre 

 inférieure. 



Admettant que, dans Tintérieur d'un corps solide k Tétat naturel, l'isotropie peut étre 

 presque parfaite, il est cependant tres possible que la pression fréqueminent employée pour 

 polir les surfaces des corps, puisse causer une auginentation de densité dans les couches 

 moléculaires extérieures. 



Chez les gaz seuls, dont, suivant la théorie cinématiquo, les raolécules se trouvent en un 

 mouvenient continuel d'une rapidité extraoi^dinaire, on pourrait admettre que la distribution 

 des molécules est partout imiforme jusqu'aux bords du vase dans lequel le gaz est 

 enfermé. 



Dans la pratique, nons pouvons donc supposer que parfois les co^ps solides, et 

 encore plus souvent les liquides, dont on désire exaniiner le pouvoir réfringent, ont, dans 

 les derniéres couches moléculaires, tout prés de la surface liniitrophe, une densité plus grande 

 que dans Tintérieur, tandis qu'au contraire les gaz présentent une isotropie plus parfaite. 



Maintenant, quelle est la conséquence de cette supposition? 



Aussi longternps que Ton s'imaginait que dans un corps materiel la distance molé- 

 culaire était infiniment petite en comparaison de la longueur de Tonde lumineuse, distance 

 que nous pouvons raesurer sans peine et rigoureusement, les différences susdites de densité 

 en dedans d'un corps solide ou liquide n'étaient d'aucune importance dans le calcul de 

 Taction nioléculaire du corps sur la propagation de la lumiére. 



Mais, il en est autrement ä Iheure actuelle, ou Ton sait que la distance raolécu- 

 laire et la longueur d'onde lumineuse sont des grandeurs du méme ordre, et que la der- 

 niére embrasse un nombre de distances moléculaires relativement petit. Désormais on 

 n'aura donc pas le droit d'oraettre dans le calcul les différences de densité susdites. 



Supposons maintenant: 



que la lumiére incidente soit homogéne; par conséquent, que la longueur donde 

 soit coiistante dans le vide, mais variabla d'un milieu a Tautre; 



que le milieu forrae un cube, ah^ (Pl. 1, fig. 5), dont Tune des surfaces, aa^, est en 

 méme temps la surface limitrophe du milieu, et que les ondes lumineuses planes 

 tombent dans la direction de la normale de cette surface; 



que ce cube constitue Tunité de volume, et que la longueur d'onde dans le vide 

 soit exactement Tunité de longueur, c'est-k-dire égale å ab. 



Or désignant par n Findice absolu de réfraction du milieu considéré, on aura la 



longueur donde dans ce milieu égale k ~, représentée dans la figure par la distance ne. 



Selon rhypothése généralement admise que la diminution de la longueur d'onde dans 

 le milieu est la conséquence d'une condensation permanente de Téther autour de chaque 

 molécule matérielle, nous devons considérer la valeur de cette diminution, ab — ac, ' ou 



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comme dépendant des trois grandeurs suivantes, savoir: 



