KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. 22. N:0 3. 13 



pourvu que la teuii)ératLU'e du corps reste iiivariable, c'est-ä-dire que les moiiveiiieiits atomi- 

 ques et inoléculaires soient inaltérés. 



Pour les gaz, au eontraire, qu'on peut regai'der counne parfaiteirient isotropes, luéme 

 tout prés de la surface limitrophe, Texpression se simplifie et présente une valeur par- 

 faiteuieut constante. Dans ce cas, on a ()'^=0, et par eonséquent: 



11 — 1 va 1 — IL , ^ 

 = — — const. , (7) 



expression qui, comme on le sait, s'aecorde parfaitement avec rexpérience, quand il est 

 question d'un gaz. 



En nous rappelant que dans ee qui préeéde, nous avons désigné par n Tindice ab- 

 solu de. réfraction du dissolvant, et par n^ celui du dissolvant porté ä une densité équi- 

 valente ä celle de la substance dissoute, nous pouvons donc, par suite de la eonstance du 

 premier membre de Téquation (6), poser approximativement 



'IZZI ^"hZZl, (8) 



s et Sj étant les poids spéciliques du dissolvant dans les différents états de densité susdits, 

 d'ou Ton aura 



- - (9) 



i = ,- 



n — 1 



St 



> 





71, 



n 



s 



Ainsi, nous n'avons qu'ä chercher la valeur de s^ pour trouver celle de — , comme 



nous nous en souvenons, le seul facteur inconnu dans Texpression fondamentale (1), qui donne- 



rait la vitesse relative, —, de la lumiére si elle passait par la substance dissoute, isolée du 



dissolvant. 



Dans ce but, nous désignons: 



par Sg, le poids spécitique du dissolvant raréfié par la présence de la substance 



dissoute ; 

 par ff, le poids spécifique de la substance dissoute; 

 par V, le volume de la dissolution; 



enlin, par P et p, les poids absolus du dissolvant et de la substance dissoute. 

 On obtient alors 



F = ^ = ^-^; 



s^ a 



d'c 



oP 



