KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAI;. HAN 11. 22. N:0 3. 25 



hofer apparteiiant k la partie bleu violet du spectre qu'oii obtient par uii seul prisme, 

 est encore une i^aison de plus en faveur de riotre conclusioii. Va\ exauiiiiant de plus pros 

 les vepvoductions gTaphiques de la planche II, oii ponvrait doiic ('X|)li(iuei', de la inaTiiere 

 suivante, rorigine de cette iinage iixe. 



L'absorption perceptible des rayons jaunes et verts n'est pas Tunique dans ce phéno- 

 niéne. Il y existe, en eflfet, une absorption générale de tous les rayons de la lumiére 

 incidente, ;i, Vexception de ceux qui appartiennent k la partie rouge orange du spectre, 

 lacjuelle est la seule qui soit rcfractée par les molécules du violet d'aniline. 



Or, cette absorption de la lumiére incidente donne iramédiatement naissance ii une 

 nouvelle lumiére fluorescente émanant de chaque molécule du violet daniline aussitöt quc 

 ses atomes constituants ont recueilli les mouvements vibratoires de Téther. 



Cette lumiére fluorescente est extraordinairement forte. EUe consiste principalement 

 en vibrations tres coui-tes, correspondant aux i-ayons violets du spectre, d'ou provient, des 

 le commencement de Texpérience avec deux prismes, cette lueur blafarde qui se montre 

 au fond derriére Timage encore peu colorée. 



Il est clair que cette lumiére ne peut pas étre réfractée par la dissolution, quelle 

 que soit sa concentration. EUe passé d'une couche moléculaire pour étre tout de suite 

 absorbée par la couche suivante, qui la renouvelle immédiateraent. Ce processus se répéte 

 pour toutes les couches de la matiére colorante jusqu'ä la derniére, située tout prés de la 

 surface limitrophe du prisme, d'ou elle arrive k Toeil comme une lumiére diffuse. 



Au commencement de Texpérience, quand la concentration de la dissolution est 

 faible, et, par conséquent, la distance entré les molécules du violet d'aniline est compara- 

 tivement grande, la partie bleu violet du spectre presentera naturellement un mélange de 

 la lumiére incidente propagée par le dissolvant, et de la lumiére fluorescente émanée des 

 molécules du violet d'aniline. Dans ce cas, on doit encore voir les lignes de Frauenhofer 

 G et ^1, sans autre réfraction, cependant, que celle que donnent les molécules du dis- 

 solvant (voir la pl. II, fig. droite). 



Mais, a mesure que Ton augmente la concentration de la dissolution, — en augmen- 

 tant ainsi le nombre des molécules qui absorbent la lumiére incidente et émettent la 

 lumiére fluorescente — , on arrivera k un point de concentration ou se produit une 

 prépondérance de cette derniére lumiére, qui affaiblit la premiére et fiiut par la faire 

 disparaitre, de sorte que Ton ne voit plus les lignes de Frauenhofer; alors, ce seront 

 naturellement, parmi les rayons propagés par le dissolvant, ceux de la méme couleur que 

 les rayons fluorescents, qui disparaitront les premiers, comme le montre aussi notre planche 

 graphique. On trouve, en effet, qu'ä une densité du violet d'aniline environ 35 fois plus 

 grande que celle de Thydrogéne, la lumiére incidente nest plus appréciable pour les 

 rayons situés prés de la ligne ]I^, tandis que pour les rayons voisins de la ligne G, ce 

 changement de la nature de la lumiére n'ai'rive qu'a une densité du violet d'aniline environ 

 70 fois plus grande que celle de Thydrogéne. 



Il est donc démontré, par ce que précéde, que la partie du spectre anomal qui contient 

 les rayons ordinairement les iilus réfrangibles, nest pas de la lumiére incidente; c^est une 

 lumiére fluorescente et diffuse, qui, sans aucune réfraction, émane de la seconde surface limi- 



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