8 KDLUKD, TIIEORIK DE L INDUOTION UNIPOLAIRE, 



de travail mécanique, il ne peut se produire de courant d'induction avec le développe- 

 ment de chaleiir qui en résulte. 



Quand Télément de circuit se meut dans un chanip magnétique constant et homo- 

 géne, conime p. ex. celui dv\ a la coinposante horizontale du magnétisme ten^estre, Helm- 

 HOLTZ et W. Thomson ') ont obtenu la méme expression pour le courant induit que celle 

 contenue dans Véquation (5) précédente. Il est aussi evident que ces formules doivent 

 étre égales dans les deux cas, vu que Taction d'un pöle magnétique sur un element de 

 circuit qui se meut ä une distance invariable du pöle, doit continuellement étre d'égale 

 grandeur, et que par conséquent on se trouvera en présence des mémes conditions que 

 lorsque Télément se mous^ait dans un champ magnétique homogéne. 



§ 4. 



La loi donnée ci-dessus dans la formule (5) pour Taction inductrice d'un pole 

 magnétique sur un element de circuit en mouvement, nlndique pas de quelle maniére le 

 courant se produit, ni la relation de ce phénoméne avec d'autres phénoménes électriques. 

 Je vais maintenant proposer ime autre formule indiquant cette relation, tout en étant k 

 la méme fois d'un emploi plus commode, et prouver mathéraatiquement que cette nou- 

 velle formule peut se déduire de la formule (5). 



Je me suis figuré que linduction se produit de la maniére suivante: Si le courant 

 électrique consiste réellement dans le transport dun fluide, des que lélément de circuit 

 entré en mouvement, ce fluide sera entrainé avec lui dans la direction du mouvement, et 

 produira ainsi un courant sur lequel un pöle magnétique agit en vertu de la loi connue 

 de Biot-Savart. Soit /? Tangie décrit par la dii-ection du mouvement avec la ligne unis- 

 sant rélément de circuit au pöle, et i/' langle que Télément de circuit forme avec la 

 normale du plan passant par la direction du mouvement et la ligne de jonction entré le 

 pöle et rélément; soit ensuite h la vitesse de Télément de circuit, et zV.? sa longueur, on 

 aura, d'aprés la loi mentionnée ci-dessus, Vexpression 



im ^= e —- ~Y Sin fi CoH iphJs (6) 



pour la force avec laquelle le pöle magnétique tend a conduire le fluide électrique sui- 

 vant rélément de circuit (c.-ä-d. la force électromotrice de Tinduction). 



Dans cette expression, e désigne la force électromotrice, et /, m, 31 et p ont la méme 

 signification que précédemraent. Si les phénoménes cVinduction unipolaire peuvent étre 

 expliqués a laide de cette formule, cela montrerait qu'il y a cause de voir en eux des 

 phénoménes électro-dynamiques n'ajrant aucun rapport avec les phénoménes d'induction 

 proprement dits. 



Je vais démontrer maintenant que la formule (6) est identique a la formule (5) 

 déduite de la théorie mécanique de la chaleur. 



') Blavier; Des grainlenrs électriques, p. 358 (Paris 1881). 



