14 EDLUND, TUEOHIE DK i;'lNDUCTlUN UNIl't)LAlKE. 



Posons H — '2r et E — 5r. Quand raimant et réléiiient de eircuit soiit en rotation 

 comniLine, on obtient de la formule (7) la valeiir de rinduetion = l,002 Jlc-^h, et quand 

 rélénient de eircuit est seul en rotation, on rec;oit l,(ii)i Mc^ts. La diöerence est par 

 conséquent d'environ O,-' pour cent. 



Pour le cas ou raimant est au repos, et que rélénient soit seul en rotation, nous 

 avons supposé, dans le calcul, que tout le niagnétisnie de lanneau se trouve concentré 

 dans Taxe de Tainiant. De cette faqon il ne peut natiu-elleinent étre obtenu de resultat 

 suffisannncnt exact, c[ue si ^s se trouve ä une distance notable de la surface de Taimant, 

 connnc c'était le cas dans les cxeniplcs préecdents. Or, on dcvra toutefois se rappeler 

 ici que la totalité du magnétisnie de Taimant ne se conipose pas uniquenient du niagné- 

 tisnie qui se trouve a sa surface, niais (|ue les couches sous-jacentes, dont la distance de 

 Taxe ne coniporte qu'une fraction de r, sont aussi niagnétiques, tandis que leur distance 

 de ^is est plus grande que celle de la couclie superficielle. Le mode de calcul employé, 

 qui naturcUement peut aussi étre app]i(|ué aux couclies sous-jacentes, donne par consé- 

 quent une plus grande exactitude pour laimant dans sa totalité que pour ses couches 

 superficielles. 



4. Nous supposons maintenant rélénient ^n situé a la surface de Tainiant, par 

 conséquent que /• == R, et nous admettons en outre cjue H est aussi egal ä v. 



Quand Téléinent ^5 est en rotation avec la méme vitesse angulaire et du raénie cöté que 

 Faimant, on re^^oit, par Temploi de la formule (7), conime valeur de Tinduction: \,T>6 Mv^s. 



Nous supposons entin que rélénient is est situé en de dans de Tanneau magnétique, ä la 

 distance de Va'" de Taxe de faimant, que faimant et félément se trouvent en rotation dans 

 le méme sens, avec la méme vitesse angulaire, et que H = r. 



En conformité de la formule (7), finduction sera dans ces cas ~- l,i):!8 Mv^f>. 



§ 6. 



L'ancienne théorie suppose qu'un aiuiant en rotation autour de son axe produit 

 une induction tout aussi grande dans un element de eircuit au repos qui se trouve k 

 distance, que si faimant était au repos, inais que félément de eircuit fut en rotation en 

 sens inverse avec la méme vitesse angulaire. Nous allons maintenant examiner si cette 

 admission est conforme aux exigcnces de la théorie mécanique de la chaleur. 



1. Supposons félément vertical de eircuit au repos situé dans le méme plan hori- 

 zontal que le pöle. Le Sinus de fangle que la direction du mouvement décrit avec la 

 ligne de jonction entré félément d'ainiant et félément de eircuit (fangle désigné par /i 

 dans la formule (6)), sera en ce cas (lig. 4) egal a Cos t =^ {u — t') 



Cos u{E -\- r Cos u) r Sin \ 



~ W + r' + ^Rr CoT^ "*" yi?4-r' + 2Är,Co77( " 



T ,. ,. , R Cos u -\- r 



Le binus p est i)ar conséquent = , , , 



^ ^ Vä^ + r' -f 2i?r Cos 



