KONGL. SV. VET, AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. 22. N:0 5. 



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point a. L'aimant est eii rotation dans la direction qu'indi({ue la 

 fléche. Un airaant élémentaire qui se trouve en m, se meut alors 

 dans la direction mk, et langle que cette direction de mouvement 

 décrit avec la ligne de jonction entré m et a (Fangle [i de la for- 

 mule 6) est alors droit. Quand Taimant élémentaire est parvenu 

 ä g, Tangle en question est aigu, et il devient zéro ä d, ou une 

 ligne tirée de a tange le cercle. Le Siiius />' change par consé- 

 quent de signe en d, et il conserve ce changement de signe jusqu'ä 

 ce que Taimant élémentaire soit parvenu a /'. Il suit de lä, que 

 les aimants élémentaires qui se trouvent sur Tarc dpf, produisent 

 une induction en sens inverse de ceux qui se trouvent sur Farc 

 fmgd. Si ces inductions contraires deviennent d'égale grandeur, il "' 



ne se produit aucune induction dans Télément de circuit au repos /is. Il se comprend 

 en outre que si ^s était situé ä une distance verticale H au-dessus ou au-dessous du 

 plan horizontal en question, Tinduction devrait changer de signe lorsque laimant élémen- 

 taire passé par les points d et /. Si, au contraire, Télément de circuit est situé dans le 

 centre o du cercle, les inductions de la totalité des aimants élémentaires agissent dans le 

 inéme sens, et le resultat sera par conséquent egal ä leur somme arithmétique. 



6. Dans Texposé qui précéde, il n'a été pris en considération que Tinduction des 

 aimants élémentaires qui se trouvent dans la périphérie de Taimant. Mais il est evident 

 que les mémes déductions sont également applicables ä chaque anneau d'aimants élémen- 

 taires dont le rayon est inférieur au rayon de Taimant. La différence est celle-ci, que, 

 par suite de la rotation de laimant autour de son axe, Tinduction produite par ces an- 

 neaux ou couches dans un element de circuit situé ä distance, est inférieure a TefiPet de 

 Fanneau ou couche d'aimants élémentaires qui se trouvent a la périphérie de Taimant. 

 Il n'a été de la méme maniére question, dans ce qui précéde, que de Tun des pöles de 

 Taimant; or il est evident que la méme preuve s'appliquc également bien au second. Il 

 suit par conséquent de lä, que la demonstration précédente est applicable ä la totalité 

 de Taimant. 



§ "■ 



1. Le resultat expéi-imental donné sous le N° 3 du § 2, est, ainsi qu'il a été in- 

 diqué déjä, expliqué dans Tancienne théorie par la supposition qu'il se forme, dans le 

 manchon, une force électromotrice de la méme grandeur que si Taimant était au repos, 

 mais que le manchon se trouvåt en rotation dans le sens contraire avec la méme vitesse 

 angulaire, et qu'il se produit une force électromotrice tout aussi grande dans le fil mé- 

 tallique. Comme ces deux foi'ces de grandeur égale s'annulent mutuellement, rintensité 

 du courant est égale ä zéro. Suivant les exigences de la théorie mécanique de la cha- 

 leur, cette explication est erronée. Il est vrai que la rotation de Taimant améne la 

 production d'une force électromotrice dans le manchon qui se trouve au repos; mais, 

 comme nous Tavons vu, cette force est tres petite. Il se produit de la méme faq;on une 

 faible force électromotrice dans le fil métallique. Ces deux forces se combattent mutuel- 



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