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Mag., 12, p, 73) se laissent représenter par la formule 

 suivante : 



r = J' S 0,52 e~'-^* + ],n e'^-^^ — ] .24 e'^'*^ > 



d'où il suit : 



K2 : Kg : K4 = 1 ,347 : 0,229 : 1 



Il s'en suit, comme premier résultat, que le Radium R 

 émet aussi des rayons aiK^ = 0,29, au lieu d'être zéro). 



En admettant la théorie de Rutherford, que le Ra- 

 dium C seul émette des tayons ß, nos formules donnent 

 (pour R^ = K3 = K, = 0, e = 00) : 



J'^ = J^ß 1 0,024 e~^-'' + 4J75 r'""^ — 3,196 e~'*^ { 



Après quelques minutes, 0,021 e~''^* devient négli- 

 geable, et alors cette expression est en bon accord avec 

 l'ancienne formule de Curie et Danne : 



= Jo (4,2 é'"'-«*_3,2 e~''A 



Cependant, en comparant cette formule avec les obser- 

 vations de Bronson, il se trouve des différences sensi- 

 bles, même quand les « rayons B lents » ont été 

 absorbés. 



La conséquence qui en découle est la suivante : 



Ou bien le Radium B et même le Radium A émettent 



des rayons ß rapides, ou bien les constantes 1,1^1.^1, 



ne sont pas encore sufßsam.ment connues, et il serait 



désirable de déterminer plus exactement leur valeur. 



M. J. MoosER (St-Gall). Les lois de Kepler sur la 



base d'une cosmogonie théorique du système solaire. 



L'application des méthodes de la mécanique à l'étude 



