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— dm \f(r)dMfir. 



Quoique cette intégrale se rapporte seulement aux élé- 

 mens dM, dont la distance de dm est insensible , mais 

 puisque f(r) s'évanuit pour tous les autres élémens, on 

 pourra rapporter cette intégrale a tous les élémens dM 

 depuis la surface intérieure du vase jusqu'à sa surface 

 extérieure, ou même jusqu'à l'infinie , sans changer la 

 valeur du moment. Puis intégrant dans l'étandue de la 

 couche fluide, près des parois du vase , ou obtient le 

 moment total de l'action du vase sur le fluide; ce mo- 

 ment sera donc 



— \\\dm i\\f^(r)dMôr. 



Faisons 



— f.(r)dr = dcpi(y); 

 dM étant supposé invariable, nous aurons 



— f^{r)dMôr -^ dMôcp{r) = ô[<p^ (r) dM] ; 

 puis 



— ÇÇ\ dm II Щг) dMôr^ \\\ dm Ш ôcp ^ (r) dM 



= fndmô rfh^^ {r)dM. 



Soit ЛОВ la surface intérieure du vase en contact avec 

 le fluide, M et M^ les lieux des élémens dm 

 et dM, très près de JOB; imaginons autour 

 de M comme centre une sphère, qui embrasse 

 toutes les molécules rigides , qui exercent 

 une action sensible sur M. Le rayon de cette 

 sphère, étant infinement petit , la partie de 

 la surface ЛОВ, contenue 'dans cette sphère 

 sera aussi très petite et pourra être considérée 



