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par conséquent la troisième équation (23) se réduit a 



ézl , a 

 1-04 -—, 



2 '2.\ dx 



Puisque l'intégrale 



J 



.^/^ 



prise depuis la surface libre du liquide, jusqu'à son in- 

 térieur, est une quantité constante, on pourra poser 



2 



— ^b-i- с -i-\(ß d^ = Â, 



où Л désigne une quantité constante; l'équation précé- 

 dente prendra donc cette forme 



C'est l'équation de la surface libre du fluide. Soient Pj 

 et p„ les deux rayons principaux de courbure dans un 

 point quelnonque de la surface libre, on a 





pj Pj dx dy dx 



Я. 



dy 



