— 14 — 



I'.aro 11риОл11жеи1я, такое до11уще111е не только возможно, но и необ- 

 ходимо въ виду эксиериментальныхъ данныхъ для Moi)OBCKoii соли. 

 Это доиущен1е авторъ и положилъ въ основу своихъ дальи'Ьйшихъ 

 теоретическихъ сообразкеБ1й. Боиросъ о теоретически просгЬИшемъ 

 вн1ш1немъ вид'Ь кристалловъ сводится такимъ образомъ къ изуче- 

 Hiio нЪкоторыхъ свойствъ пространственпыхъ р'Ьшетокъ. 



Главное изъ относящихся сюда свойствъ авторъ усмотр'Ллъ въ 

 одпомъ MHororpanHHKt, выведенномъ проф. Г. 0. Воропымъ. ГлавнЬй- 

 Ш1Я свойства этого многогранника были сообщены автору проф. 

 Воронымъ въ устной бесЬдЪ. Проф. Вороной поставилъ и р-Ешилъ 

 задачу: «определить для пространственной р'Ешетки область, внутри 

 которой расположены точки пространства, бол'Ье блпзк1Я къ одному 

 изъ узловъ Р'Ешетки, ч^мъ ко всЬмъ прочимъ». Область имЬетъ видъ 

 выпуклаго многогранника, грани котораго перпендикулярны къ се- 

 редпнаыъ четырнадцати кратчайшихъ параметровъ решетки. Грани 

 попарно обратно равны и параллельны, три нары им^готъ форму 

 параллелограмовъ, четыре пары — шестиугольниковъ съ равными и 

 параллельными противоположными сторонами. Каждый параллело- 

 грамъ окруженъ четырьмя шестиугольниками. Многогранникъ этотъ, 

 который обозначимъ черезъ II, есть параллелоэдръ, т. -е. въ параллель- 

 номъ положен1и так1е многогранники могутъ заполнить пространство 

 оезъ промежутковъ. Если бы узлы решетки были тяжелыми матер1аль- 

 пыми точками, то многогранникъ представлялъ бы изъ себя аналогъ 

 сферы д*йств1я такой точки. Но кристаллическ1я частицы не могутъ 

 быть уподоблены матер1альнымъ точкамъ, д'Ействующимъ на сосед- 

 н1я молекулы съ силами, независимыми отъ направлен1я, а потому 

 если этотъ многогранникъ я можетъ им^ть значен1е для кристалловъ, 

 то во всякомъ случае не такое. Если же построить многогранникъ II 

 для полярной Р'Ешетки, то онъ получаетъ совершенно опред'Ьленный 

 кристаллографическ1й смыслъ: его грани будутъ параллельны гранямъ 

 кристалла и будутъ удалены отъ центра на разстоян1я, равныя по- 

 ловинамъ соотв'Етствующихъ образующихъ параллелограмовъ перво- 

 начальной р1Ешетки, д'Еленнымъ на среднее разстоян1е ея узловъ, 

 иначе, кристаллъ, грани котораго расгутъ со скоростями, пропор- 

 ц1ональными площадямъ ихъ образующихъ параллелограмовъ, подо- 

 бенъ многограннику II во все время своего роста и остается тако- 

 вымъ по окончаши роста. Такимъ образомъ, многогранникъ II пред- 

 ставляетъ прост'Ейшую теоретическую вн'Ьшшою форму кристалла. 



