BULETINUL SOCIETĂŢII DE SCIINŢE 



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= 45° a = 0,066 



v^ 400 b = 0,000001505 



v = 1000 b — 0,000002856 



On a donc en prenant la moyenne 



b = 0,00000218 

 et c'est cette valeur que nous atribuons â b pour toutes Ies vitesses 

 comprises entre 300 et 1000 metres. 

 Ainsi donc et pour resumer, la formule de la pression sera 



p = p _|_ av 2 cos 2 ( 1 — |— bv 2 cos 2 0) 

 avec 



a = 0,066 b = o pour v ^ 300 metres 



a = 0,066 b == 0,000002 1 8 pour 300 <v^ 1 000 metres. 



2. Resistance sur le projcctile spherique. Considerons un pro- 

 jectile pherique, et rapportons-le â 3 axes de coordonees. Prenons 



Taxe des x dirige dans le sens du mou- 

 vement et passant par le centre o du 

 projectile, le plan yoz perpendiculaire 

 sur ox en o, Ies deux axes oy et oz 

 f etant rectanoqjlaires. 



Considerons un element de surface 

 x dco ; soit da sa projection sur le plan yoz. 

 Tous Ies elements dco sont animes 

 d'une meme vitesse v ; soit v n la pro- 

 jection de v sur le rayon OM qui est 

 normal â la surface du projectile en M- 

 Nous venons d'etablir que la pression exercee de la part de l'air 

 et dirigee en sens inverse de i> n , est donnee par la formule 



p = p -|_ av 2 cos 2 (1 -f- bv 2 cos 2 0) 

 a et b etant des coefficients connus. 



Pour un element de surface dw on aura 



dp = dp -L. av 2 cos 2 (1 -j- bv 2 cos 2 0) dco 



La face anterieure du projectile est la seule qui est soumise â la 



resistance de l'air; ii s'ensuit que lespressions statiques dp se font 



equilibre sur Ies deux faces et que dans le calcul de la resistance sur le 



projectile, on ne doit s'occuper que du terme av 2 cos 2 6 (i_j_bv 2 cos 2 8). 



Nous designerons encore par dp ce terme et nous ecrirrons 



dp == av 2 cos 2 8(1-}- bv 2 cos 2 0) dw 



