304 BULETINUL SOCIETĂŢII DE SCIINŢE 



Transportons chacune de ces pressions au centre du projectile 

 et projettons-les sur Ies trois axes de coordonees. II est facile de 

 voir que la somme totale des composantes suivant oy et oz est 

 nulle pour chacun de ces axes et que par consequent, la resultante 

 totale des actions de l'air sur le projectile s'obtiendra en faisant la 

 somme des projections sur ox de toutes Ies pressions dp. 



Nous avons 



dp x = dp cos 

 ou, en designant par r le rayon du projectile et remarquant que 



cos 8 = — , on trouve 

 r 



dp x = av 2 -^- (i +bv 2 - 2 \ dco 



Nous allons integrer cette expression pour le quart de la surface 

 du projectile et nous multiplierons ensuite le resultat par 4. Si 

 nous designons par R la pression totale ou la resistance sur le 

 projectile, nous pouvons donc ecrire 



R = 4^/**(i + bv^)dco 



l'integrale etant etendue pour le quart de surface du projectile. 

 Posons 



R 1= =-/x 3 dco R 2 =/x 5 dco 



alors 



R = 4Ş 2 (R 1 + bjR 2 ) 



et nous calculerons R i et i? 2 . 



Calcul de R { . En projettant dco sur le plan des yz on obtient 

 un element plan que nous pouvons prendre egal a dy dz. On a 

 donc 



d'oii 



dco cos = dto.l = dy dz 



doj = — dy dz 

 x 



et en consequence 



1^!= / x 3 dco == r / x 2 dy dz 



