ou finalement 



BULETINUL SOCIETĂŢII DE SCIINŢE 807 



2 v 2 1 1 + ţv2 



3 



3. Acceleration de la resistance. En d6signant par iu l'accele- 



ration de la resistance, on a 



, y R 7rar 2 v 2 / 1 , bv 2 



m m \ 2 3 



Remplagons m par ±_ et posons 



P=K F(v)=^(I + b ! 2 ) 



r- \2 3 ) 



on a alors la formule 



W 



F(v) 



K 

 qui sera la formale pratique de F acceleration. 



Dans la suite des calculs nous considererons la fonction F (vj 

 sous la forme 



F (v) = av 2 + 0v* 

 en posant pour abreger 



a== ^ et 8=^ 

 2 3 



Mouvement des balles contenues dans un projectile. 



4. Dans le mouvement de ces balles, nous negligerons l'action 

 de la pesanteur pour considerer le mouvement comme rectiligne. 

 On a alors par le theoreme des lorces vives 



W dx -f- v dv = o 



ou en remplagant W par — ^- 



Nous en tirons 



et en integrant 



— Li dx + vdv == o 



dx _ vdv 



K~ ~F(v) 



K J vi F (v) 



r 



I vi 



vdv 



