KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 31. N:0 4. 21 



dernd wirkt, keine genauere Kenntniss zu haben. Es bleibt auch ganz gleichgiiltig, ob 

 wir es nur mit schwachen und kontinuirlichen Volumenänderungen zu thun haben öder 

 mit den starten und diskontinuirlichen Volumenänderungen, welche bei der Verdampfnng 

 und der Kondensation von Dämpfen auftreten. Halt man einen Teil einer Fliissigkeit 

 hinlänglich warm, einen anderen hinlänglich kalt, so tritt eine Cirkulation ein, welche in 

 ein Ueberdestilli ren der Däinpfe voin warmen zum kalten Teil und ein entsprechendes 

 Riickströmen der Fliissigkeit von dem kalten zum warmen Teil besteht, und welche von 

 unserem Ståndpunkt aus keinen wesentlichen Unterschied von den durch schwache Volumen- 

 änderungen veranlassten Cirkulationen darbietet. 



Diese Bemerkung hat meteorologisches Interesse, weil sie auf der Mechanik des 

 grossen Kreislaufes des Wassers Anwendung hat. Fiir Anwendungen dieser Art ist es aber 

 wichtig, die Bildung einer gewissen Klasse von Wirbel, die »Gleitungswirbel», genauer zu 

 betrachten. 



20. Gleitungswirbel an der Grenzfläche von Flussigkeitsschichten verschiedener 



Dichte. 



Im ersten Beispiel setzten wir voraus, dass die Dichte der Fliissigkeit vom Boden 

 aufwärts gleichmässig abnahm. Denken wir uns jetzt, das die untere Hälfte des Gefässes 

 beispielsweise mit Salzwasser, die obere mit siissem Wasser gefullt ist, und dass es nur 

 eine diinne Grenzschicht giebt, in der sich der Salzgehalt schnell aber kontinuirlich ver- 

 ändert. In dieser Grenzschicht verlaufen dann eine grosse Anzahl isosterer Ebenen dicht 

 an einander, welche in der Fig. 4 durch die voll ausgezogenen horizontalen Geraden 

 dargestellt sind. Die isosteren Lamellen sind sehr diinne Scheiben in dieser Uebergangs- 

 schicht, während das homogene Salzwasser in der unteren Hälfte nur eine Lamelie biidet 

 und ebenso das homogene Stisswasser in der oberen Hälfte. 



Wird das Gefäss in horizontaler Richtung beschleunigt, so entsteht dieselbe Druck- 

 verteilung wie im ersten Beispiel, welche durch vertikale äquidistante Ebenen dar- 

 gestellt wird. Die Solenoide dagegen, welche frtiher gleichmässig in der Fliissigkeit 

 verteilt waren, liegen jetzt als sehr schmale Röhren in der Uebergangsschicht zusammen- 

 gedrängt. In dieser Schicht und nur in dieser Schicht findet Wirbelbildung statt, aber um 

 so intensiver, da die Intensität den Querschnitten der Solenoide umgekehrt proportional ist. 



Man sieht unmittelbar, dass das Resultat dieses Wirbelns in der Uebergangsschiclit 

 eine bedeutende Geschwindigkeitsdifferenz zwischen dem stissen und dem Salzwasser sein 

 wird. Das sosse Wasser fiiesst, ohne selbst zu wirbeln, am Salzwasser vorbei und sucht 

 die vordere Hälfte des Gefässes zu erftillen, während das Salzwasser zuriickbleibt und die 

 hintere Hälfte erföllt. Die Grenzfläche sucht die vertikale Stellung einzunehmen. In so 

 fern geschieht dasselbe wie im ersten Beispiele. Ein Unterschied besteht aber im Folgen- 

 den: Selbst wenn das Gefäss kugelförmig ist, mtisseu in den beiden homogencn Schichten 

 Deformationsbewegungen auftreten, die sich iiber die rein translatorische Bewegung super- 

 poniren, welche der Gradient im Anfarigsaugenblick zu erzeugen sucht. 



Das Obenstehende ist allgemein giiltig, wie schnell auch der Uebergang vom salzigen 

 zum siissen Wasser ist. Wir können an die Grenze gehen und den Uebergang diskonti- 



