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Der Zweck der vorliegenden Notiz ist hervorzuheben, 

 dass diese Resultate von selbst einleuchten und obige 

 Zahlen eine sehr einfache Bedeutung haben. Diese sind 

 nämlich nichts weiter, als ziemlich nahe Approximatio- 

 nen an die Zahl 



1 = 0.2387, 



welche als die obere Grenze von p erhalten wird, wenn 

 wir к — со setzen, und folglich das ideale Maximum 

 von p darstellt. Bei massigen Scheidungskräften ist 



£ immer klein gegen -~ (da h hier etwa zwischen 20 



und 200 liegt*)) und darf in der ersten Annäherung 

 vernachlässigt werden. Deshalb bleibt p immer nahezu 

 constant und unabhängig von der Beschaffenkeit des 

 Eisens**"). Ja, für jede andere stark magnetische Materie 

 würde sich nothwendig ungefähr derselbe Werth von p 

 ergeben ***). 



Wir sehen hieraus einerseits, dass die von Hrn. Riecke 

 berechneten Zahlen eine schöne Bestätigung der theore- 

 tischen Betrachtung liefern. Gleichzeitig sehen wir aber, 



*) Für meinen Eisenring war das Maximum von Je = 174; bei den 

 von Hrn. Rowland untersuchten Eisensorten war es fast überall 

 noch grösser, und in einem Falle erreichte den Werth Je = 439 

 0=5515). 



**) Eine kurze darauf bezügliche Anmerkung finde ich schon in 

 Wiedemann's Galvanismus, 2 Aufl., Bd. 2, S. 403. 



***) Für einen Ring von ausgeglühtem Nickel fand Hr. Rowland 

 das Maximum von Je == 24 (fi = 305). Hiernach kann p sogar für 

 Nickel (im Maximum der Magnetisirbarkeit) den "Werth 0,:364 er- 

 reichen. Für Stahl wird die Annäherung an das absolute Maximum. 

 0,2387 noch grösser, und gilt zwischen weiteren Grenzen der 

 Scheidungskraft. 



